。2、地震波运动学 地震勘探的基本任务之一是确定地下的地 质构造,解决该任务主要是利用浪的运动学特 性,即研究地震波在传播过程中波前的空间位 置与其传播时间之间的几何关系,这种关系可 用时间场来描述如果已知各种浪的时间场,即 可得到这些浪的运动学特征的完整概念。本章 主要讨论地震浪运动学的正、反演问题。正演 问题是给定地下界面的产状要素和速度参数等, 求各种波(包括直达波、折射浪和反射波等) 的时间场,反演问题是根据实际获得的时间场 求取 都理工大学信息工程学院 0返回
成都理工大学信息工程学院 返回 2 、 地震波运动学 地震勘探的基本任务之一是确定地下的地 质构造，解决该任务主要是利用波的运动学特 性，即研究地震波在传播过程中波前的空间位 置与其传播时间之间的几何关系，这种关系可 用时间场来描述.如果已知各种波的时间场，即 可得到这些波的运动学特征的完整概念。本章 主要讨论地震波运动学的正、反演问题。正演 问题是给定地下界面的产状要素和速度参数等， 求各种波（包括直达波、折射波和反射波等） 的时间场，反演问题是根据实际获得的时间场 求取
地下界面的几何形态和运动学参数等。 2.1.1直达波时距曲线 直达波即是从震源点出发不经反射或折射 以地表速度直接传播到各接收点的地震浪。当 震源位于地表附近,并采用纵测线观测时,其 时距曲线方程为: 都理工大学信息工程学院 0返回
成都理工大学信息工程学院 返回 地下界面的几何形态和运动学参数等。 2.1.1 直达波时距曲线 直达波即是从震源点出发不经反射或折射 以地表速度直接传播到各接收点的地震波。当 震源位于地表附近，并采用纵测线观测时，其 时距曲线方程为：
≌么 t=±x/v (1.21) 其中为波沿测线传播的视速度,为传播距离。当接 收点在原点(激发点)左侧时,上式取负号。 由方程可见,该时距曲线为一条过原点O的直线, 该直线斜率的倒数即为即 △x/△t (1.2.2) 当忽略震源深度时,一般可近似认为等于表层层速 度。其时距曲线参见图121。 成都理工大学信息工程学院 返回
成都理工大学信息工程学院 返回 * t = x / v （1.2.1） 其中 * v 为波沿测线传播的视速度，x为传播距离。当接 收点在原点（激发点）左侧时，上式取负号。 由方程可见，该时距曲线为一条过原点 O 的直线， 该直线斜率的倒数即为 * v 。即 v = x / t * （1.2.2） 当忽略震源深度时，一般可近似认为 * v 等于表层层速 度 1 v 。其时距曲线参见图 1.2.1
≌么 显然,在一定观测范围内,直达波最先到达接收点 2.12折射波时距曲线 1.单一水平折射层 孓x (1.25) 水平层的折射波时距曲线是一条斜率为/2的直 线,将折射波时距曲线延长到时间轴,其截距称作交 叉时(它不是自激自收时间)。 成都理工大学信息工程学院 返回
成都理工大学信息工程学院 返回 显然，在一定观测范围内，直达波最先到达接收点。 2.1.2 折射波时距曲线 1．单一水平折射层 0 2 t V x t = + （1.2.5） 水平层的折射波时距曲线是一条斜率为 2 1/V 的 直 线，将折射波时距曲线延长到时间轴，其截距0 t 称作交 叉时（它不是自激自收时间）
交叉时与折射界面法向深度有关,对资料 解释有意义。时距曲线斜率的倒数等于界面 速度。 由图12.1可见,时距曲线的D点为折射浪 的始点,D点内无折射浪,为折射波的盲区, D点以外,折射波先于反射浪到达接收点,且 在一定范围外,也先于直达浪到达接收点。 都理工大学信息工程学院 0返回
成都理工大学信息工程学院 返回 交叉时与折射界面法向深度有关，对资料 解释有意义。时距曲线斜率的倒数等于界面 速度。 由图1.2.1可见，时距曲线的D点为折射波 的始点，D点内无折射波，为折射波的盲区， D点以外，折射波先于反射波到达接收点，且 在一定范围外，也先于直达波到达接收点