前面公式中： e为电子电荷；m为电子质量；c为光速；N0 为单位体积内基态原子数；f 振子强度，即能 被入射辐射激发的每个原子的平均电子数，它正 比于原子对特定波长辐射的吸收几率。 若能测定积分吸收，则可求出原子浓度。 但是，测定谱线宽度仅为10-3nm的积分吸收， 需要分辨率非常高的色散仪器，技术上很难实现。 所以，1955年瓦尔西提出采用锐线光源来解决 求积分吸收值的难题。参见下图：
前面公式中： e为电子电荷；m为电子质量；c为光速；N0 为单位体积内基态原子数；f 振子强度，即能 被入射辐射激发的每个原子的平均电子数，它正 比于原子对特定波长辐射的吸收几率。 若能测定积分吸收，则可求出原子浓度。 但是，测定谱线宽度仅为10-3nm的积分吸收， 需要分辨率非常高的色散仪器，技术上很难实现。 所以，1955年瓦尔西提出采用锐线光源来解决 求积分吸收值的难题。参见下图：
吸收线 10 吸收线 吸收刚量示滋图 吸收刚量示落缸 吸收线 △0.010.a5 .一0.050.02 批中址 峰直吸女罚则量示途好 峰道吸妆则量示您母
由图可见，在使用锐线光源时，光源发射线半宽 度很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。这时 发射线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸收系 数K 在此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发射线 轮廓内。这样，求出一定的峰值吸收系数即可将求积 分的问题简化。 目前，一般采用测量峰值吸收系数的方法代替测 量积分吸收系数的方法。如果采用发射线半宽度比吸 收线半宽度小得多的锐线光源，并且发射线的中心与 吸收线中心一致（如上图），就不需要用高分辨率的 单色器，而只要简单分光，就能测出峰值吸收系数。 利用锐线光源时峰值吸收与积分吸收之间存在的简单 比例关系即可求出总吸光度A，再由郎伯-比尔定律可 求出被测物基态原子的浓度
由图可见，在使用锐线光源时，光源发射线半宽 度很小，并且发射线与吸收线的中心频率一致。这时 发射线的轮廓可看作一个很窄的矩形，即峰值吸收系 数K 在此轮廓内不随频率而改变，吸收只限于发射线 轮廓内。这样，求出一定的峰值吸收系数即可将求积 分的问题简化。 目前，一般采用测量峰值吸收系数的方法代替测 量积分吸收系数的方法。如果采用发射线半宽度比吸 收线半宽度小得多的锐线光源，并且发射线的中心与 吸收线中心一致（如上图），就不需要用高分辨率的 单色器，而只要简单分光，就能测出峰值吸收系数。 利用锐线光源时峰值吸收与积分吸收之间存在的简单 比例关系即可求出总吸光度A，再由郎伯-比尔定律可 求出被测物基态原子的浓度
五、原子吸收定量公式的推导 若以 I0 和 I 分别代表光源通过原子蒸汽前后的总 光强度： A = lg I0 I I = I ∫ d e 0 I0 = I ∫ 0 d e 0 由郎伯-比尔定律 I = I0 e -KL , I = I0 e -KL ∫ d e 0 A = lg I ∫ 0 d e 0 I0 e -KL ∫ d e 0
五、原子吸收定量公式的推导 若以 I0 和 I 分别代表光源通过原子蒸汽前后的总 光强度： A = lg I0 I I = I ∫ d e 0 I0 = I ∫ 0 d e 0 由郎伯-比尔定律 I = I0 e -KL , I = I0 e -KL ∫ d e 0 A = lg I ∫ 0 d e 0 I0 e -KL ∫ d e 0
对锐线光源，可以认为Kν= b×K0 为常数： A = lg = lg eK0Lb = 0.4343K0Lb 1 e -bK0 L Under normal operation condition for AAS, line profile is mainly determined by Doppler broadening, hence, (eq.8-5)
对锐线光源，可以认为Kν= b×K0 为常数： A = lg = lg eK0Lb = 0.4343K0Lb 1 e -bK0 L Under normal operation condition for AAS, line profile is mainly determined by Doppler broadening, hence, (eq.8-5)