二、广义传输线理论 波导( Waveguide)是以否定双导线传输作为出发点的。 然而,它又上升到更高的广义传输线理论 假设 E=E+≌E2 H=H+EH (11-4) 其中俵表示横向分量。(例如直角坐标系的x,y分量) 代入式(113)中(1+2) ×(B,+5)=Jo(E+E V, XH+VX(EH )+2ah (11-5)
二、广义传输线理论 波导(Waveguide)是以否定双导线传输作为出发点的。 然而，它又上升到更高的广义传输线理论。 假设 E E zE H H zH z z t z t z t = + = + = + (11-4) 其中t表示横向分量。(例如直角坐标系的x，y分量)。 代入式(11-3)中 + + = + = + + t z z H zH j E zE H zH z H z l t z t z t t t z t ( ) ( ) ( ) (11-5)
二、广义传输线理论 把方程两边的横向分量与纵向分量分开,重新写出前两 个 Maxwell方程,可得 H,=jOsE V,×(三H2)+2 JOCE (11-6) E,=joaH (11-7) OE V1×(EE2)+三 a JosH, 我们分三种情况加以讨论
二、广义传输线理论 把方程两边的横向分量与纵向分量分开，重新写出前两 个Maxwell方程，可得 = + = t t z t z t t H j zE zH z H z j E ( ) = + = l t z l z t t E j zH zE z E z j H ( ) (11-6) (11-7) 我们分三种情况加以讨论
二、广义传输线理论 Case 1 TEM情况(E2=0,H2=0) TEM( Transverse Electromagnetic)也即电和磁都只有 横向分量,E,=0,H=0。这时横向方程 oH JOck (11-8) OE E1=e(=) H1=h,(=)
二、广义传输线理论 Case 1 TEM 情况(Ez=0，Hz=0) TEM(Transverse Electromagnetic)也即电和磁都只有 横向分量，Ez =0，Hz =0。这时横向方程 z H z j E z E z j H t t t t = = − (11-8) E eV z H h I z t t t t = = ( ) ( ) (11-9)
二、广义传输线理论 从场论一开始,我们就要搞清楚任何一个场(例 如E)有两大因素:场的方向和变化函数,且这两个因素 是相互独立的。例如E可以随(x,y)变化。 在式(119)中ε(xy)表示横向分量随x,y的变化函数。 而V()表示随变化 (119)式默认了一种逻辑,即E中横向变化和纵向变化 可以分离变量,其中,把V(功)和I()称之为模式电压与模 式电流
二、广义传输线理论 Note：从场论一开始，我们就要搞清楚任何一个场(例 如E)有两大因素：场的方向和变化函数，且这两个因素 是相互独立的。例如Ez可以随(x，y)变化。 在式(11-9)中 表示横向分量随x，y的变化函数。 而V(z)表示随z变化。 e x y t ( , ) (11-9)式默认了一种逻辑，即 中横向变化和纵向变化 可以分离变量，其中，把V(z)和I(z)称之为模式电压与模 式电流。 El