林这表明在力之功历歌的情泥下,裂玫扩展所之 要依萧裂纹体由弹性能放米补偿。因此,G/又可称 为裂纹扩展啪能望数卓 G|的欐念:缓慢地加载.裂纹不扩展。外力与加载点位移δ 之间呈线性关系。外力所做之功为P6/2。 郡分放的能量即作为裂纹扩展所需之劝。 Tmm (a) anc a1受拉的中心裂纹板 d/弹性能函化 b伸长后定边界使裂纹扩展△a, 程 70裂纹扩展的能望安化示意图 材料料学与工程学院王泓主编
这表明在外力之功为零的情况下,裂纹扩展所需之功， 要依靠裂纹体内弹性能的释放来补偿。因此，GI又可称 为裂纹扩展的能量释放率。 GI的概念: 缓慢地加载,裂纹不扩展。外力与加载点位移δ 之间呈线性关系。外力所做之功为Pδ/2。 部分释放的能量即作为裂纹扩展所需之功。 图7-10 裂纹扩展的能量变化示意图 a)受拉的中心裂纹板 b)伸长δ后固定边界使裂纹扩展Δa, c)弹性能的变化
所职 在G:h理论中,脊放的弹性能为 平面应力次态下 GFK/E 17-16 平面应变收态下G(1V2)K21E17 上面是用简单的比餐,给出G15K间的关系式。 4单西应变断裘和世 74!断裂世的物狸拢 岁G增大,达到材对裂纹扩展的枫限抗力时 裂纹体处子临界状恋。此时,G1达到临界值GC,裂 2体发生断裂,故裂体的断裂应力0可由式闪的水 存 程 12 -19 材料料学与工程学院王泓主编
在Griffith理论中，释放的弹性能为 7.4.1 断裂韧性的物理概念 当GI增大，达到材料对裂纹扩展的极限抗力时 ，裂纹体处于临界状态。此时，GI达到临界值GIC，裂 纹体发生断裂，故裂纹体的断裂应力σc可由式(7-16)求 得 (7-18) 平面应力状态下 GI =KI 2 /E (7-16) 上面是用简单的比较法，给出GI与KI间的关系式。 平面应变状态下 GI=(1-ν 2 )KI 2 /E (7-17) 7.4 平面应变断裂韧性