o +Ucc R R 十lo CI VT1 VT 1 R 图3.1典型基本差动放大电路 人民邮电出版社 POSTS tEl OM PRE 动此映
图3.1 典型基本差动放大电路
2差动放大电路抑制零点漂移的原理 由于电路的对称性,温度的变化对TT VT2两管组成的左右两个放大电路的影响 是一致的,相当于给两个放大电路同时加 入了大小和极性完全相同的输入信号。因 此,在电路完全对称的情况下,两管的集 电极电位始终相同,差动放大电路的输出 为零,不会出现普通直接耦合放大电路中 的漂移电压,可见,差动放大电路利用电 路对称性抑制了零点漂移现象。 人民邮电出版社 POSTS tEl OM PRE 动此映
2.差动放大电路抑制零点漂移的原理 由于电路的对称性，温度的变化对VT1、 VT2两管组成的左右两个放大电路的影响 是一致的，相当于给两个放大电路同时加 入了大小和极性完全相同的输入信号。因 此，在电路完全对称的情况下，两管的集 电极电位始终相同，差动放大电路的输出 为零，不会出现普通直接耦合放大电路中 的漂移电压，可见，差动放大电路利用电 路对称性抑制了零点漂移现象
3.静态分析 当un1=2=0时,由于电路完全对称, T1、V2的静态参数也完全相同。以VT 为例,其静态基极回路由-UE、UB和R构 成,但要注意,流过R2的电流是VT1、VT2 两管射极电流之和,如图32所示,则VT1 管的输入回路方程为: UEE=UBE+2IEIR 人民邮电出版社 POSTS tEl OM PRE 动此映
3.静态分析 当ui1 =ui2 =0时，由于电路完全对称， VT1、VT2的静态参数也完全相同。以VT1 为例，其静态基极回路由-UEE、UBE和Re构 成，但要注意，流过Re的电流是VT1、VT2 两管射极电流之和，如图3.2所示，则VT1 管的输入回路方程为： UEE =UBE+2IE1Re
o+O CC R R BI B2 VT VT El E2 R EE 图3.2基本差动放大电路的直流通路 人民邮电出版社 POSTS tEl OM PRE 动此映
图3.2 基本差动放大电路的直流通路
静态时,两管集电极对地电位相等, 即Uc=U2故两管集电极之间电位差为零, 即输出电压u=Uc1-Ua2=0 人民邮电出版社 POSTS tEl OM PRE 动此映
静态时，两管集电极对地电位相等， 即UC1 =UC2。故两管集电极之间电位差为零， 即输出电压uo =UC1 -UC2 =0