E(r)= (rn)△v 4πeos→-0 N→ 电荷连续分布时,求和 过渡到积分 4EoJVr (r dv E(r) 密度为的面电荷和密 4πe0Sr o(r)ds r 度为p的线电荷的场强 r r E(r) 4πe0r o(r)di 静电场的环量定律 中E·dl=0 试验电荷q在静电场中沿任意闭 回路移动一周时,电场力做功为零 W=中q0E·dl=q中E·dl=0
试验电荷q0在静电场中沿任意闭合 回路移动一周时，电场力做功为零 电荷连续分布时，求和 过渡到积分
2.高斯定理 E·dS 真空中高斯定理 E·ds=1|adv D·dS q 介质中高斯定理 A,N D. ds dv 3.电荷守恒定律 实验表明,电荷是守恒的,它既不能被创造,也不能被消灭,它只能从物体的一部分转 移到另一部分,或只能从一个物体转移到另一个物体.换句话说,在任何电磁过程中,电荷 的代数和总是保持不变的,这就是电荷守恒定律 ds 设体积v内的体电荷密度为则J:dS=-dyd dg 若ⅴ是固定的,不随时间变化,则中JdS=dpdv
2. 高斯定理 真空中高斯定理 介质中高斯定理 3. 电荷守恒定律
4.安培定律与比奥-沙伐定律 安培定律 dF1-2=&o I, dl2XLI1dl, X(r2-r1) 4 在真空中有两个电流元1l1、I2dl r 处在r1、r2的位置上,1dl1、对 I2dl2×(I1dl1×ek) I2M2施加的作用力为dF1-2, 4π R I2dl2×[I1dl1×(r2-r1)] 在真空中两根细导线载流回路l对12F1→2 施加的作用力为F12,l2对l1施加 的作用力为F2-1,F2→1=F1-2 I2dl2×(1dl1xeR) R 注意到 dFl-2-de 92 dB dg2v2 dt x dB=I2dl2×dB dt Idex(r Idi x 忽略下标 dB T I-r R 比奥沙伐定律 Ⅰdl×(r-r") Idl (还可以写出面电流和体电流分布的形式)B(r)=
4. 安培定律与比奥-沙伐定律 安培定律 在真空中有两个电流元I1dl1、 I2dl2 处在r1 、r2的位置上， I1dl1、对 I2dl2施加的作用力为dF1→2 , 在真空中两根细导线载流回路l1对l2 施加的作用力为 F1→2 , . l2, 对 l1施加 的作用力为 F 2 →1 , F 2 →1 =- F1→2, 忽略下标 注意到 比奥-沙伐定律 （还可以写出面电流和体电流分布的形式）
5磁场高斯定理 B·dS=0 6安培环略定理58:d=4dS介质中fH,d=yJdS d￠ B·dS 7.法拉第电磁感应定律 dt dt E=Ed/=_d 「B·dS dt §23、§24电磁场的基本方程 D 中H·dl= dDI J+a2)·dS V×H=J+ D EE aB V×E E·dl aB ds B V·B=0 B·dS=0 V·D 麦克斯韦方程组的微分形式结构方程式 小D·dS=pdV 麦克斯韦方程组的积分形式 , 电荷守恒定律
§2.3、 §2.4电磁场的基本方程 = S B dS 0 6. 安培环路定理 = l S B dl 0 J d S 7. 法拉第电磁感应定律 = − = − S t t Φ B d S d d d d m = = − l S t E l B d S d d d { 5. 磁场高斯定理 , 麦克斯韦方程组的积分形式 麦克斯韦方程组的微分形式 结构方程式 电荷守恒定律 = l S 介质中 H dl J d S