界面现象的本质 表面层分子与内部分子相比,它们所处的环境不同。 体相内部分子所受四周邻近相同分子的作用力是对称 的,各个方向的力彼此抵销; 但是处在界面层的分子,一方面受到体相内相同物 质分子的作用,另一方面受到性质不同的另一相中物 质分子的作用,其作用力未必能相互抵销,因此,界 面层会显示出一些独特的性质。 对于单组分体系,这种特性主要来自于同一物质在 不同相中的密度不同;对于多组分体系,则特性来自 于界面层的组成与任一相的组成均不相同。 上-内容下一内容令回主目录 5返回 2021/12
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/1/21 界面现象的本质 对于单组分体系，这种特性主要来自于同一物质在 不同相中的密度不同；对于多组分体系，则特性来自 于界面层的组成与任一相的组成均不相同。 表面层分子与内部分子相比，它们所处的环境不同。 体相内部分子所受四周邻近相同分子的作用力是对称 的，各个方向的力彼此抵销； 但是处在界面层的分子，一方面受到体相内相同物 质分子的作用，另一方面受到性质不同的另一相中物 质分子的作用，其作用力未必能相互抵销，因此，界 面层会显示出一些独特的性质
界面现象的本质 最简单的例子是液体及其蒸气组成的表面。 液体内部分子所受的力可以 气相 彼此抵销,但表面分子受到体相 分子的拉力大,受到气相分子的 拉力小(因为气相密度低),所 以表面分子受到被拉入体相的作 用力。 eeweeeveeeee 这种作用力使表面有自动收缩到最小的趋势,并 使表面层显示出一些独特性质,如表面张力、表面吸 附、毛细现象、过饱和状态等。 上-内容下一内容令回主目录 5返回 2021/12
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/1/21 界面现象的本质 最简单的例子是液体及其蒸气组成的表面。 液体内部分子所受的力可以 彼此抵销，但表面分子受到体相 分子的拉力大，受到气相分子的 拉力小（因为气相密度低），所 以表面分子受到被拉入体相的作 用力。 这种作用力使表面有自动收缩到最小的趋势，并 使表面层显示出一些独特性质，如表面张力、表面吸 附、毛细现象、过饱和状态等
界面现象的本质 气相 s● 上-内容下一内容令回主目录 5返回 2021/12
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/1/21 界面现象的本质
比表面( specific surface area) 比表面通常用来表示物质分散的程度,有两 种常用的表示方法:一种是单位质量的固体所具 有的表面积;另一种是单位体积固体所具有的表 面积。即: An=A/m或A=A/ 式中,m和V分别为固体的质量和体积,A为其表 面积。目前常用的测定表面积的方法有BET法和 色谱法。 上-内容下一内容令回主目录 5返回 2021/12
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/1/21 比表面（specific surface area） 比表面通常用来表示物质分散的程度，有两 种常用的表示方法：一种是单位质量的固体所具 有的表面积；另一种是单位体积固体所具有的表 面积。即： / / A A m A A V m V = = 或 式中，m和V分别为固体的质量和体积，A为其表 面积。目前常用的测定表面积的方法有BET法和 色谱法
分散度与比表面 把物质分散成细小微粒的程度称为分散度 把一定大小的物质分割得越小,则分散度越高 比表面也越大。 例如,把边长为1cm的立方体1cm3逐渐分割 成小立方体时,比表面增长情况列于下表: 边长lm 立方体数比表面A(m2m3) 1×102 6×10 1×103 103 6×103 1×105 109 6×105 1×107 1015 6×107 1×109 1021 6×109 上-内容下一内容令回主目录 5返回 2021/12
上一内容 下一内容 回主目录 返回 2021/1/21 分散度与比表面 把物质分散成细小微粒的程度称为分散度。 把一定大小的物质分割得越小，则分散度越高， 比表面也越大。 例如，把边长为1cm的立方体1cm3逐渐分割 成小立方体时，比表面增长情况列于下表： 边长l/m 立方体数 比表面Av /（m2 /m3） 1×10-2 1 6 ×102 1×10-3 103 6 ×103 1×10-5 109 6 ×105 1×10-7 1015 6 ×107 1×10-9 1021 6 ×109