2)介质阻力的计算 a介质阻力通式 用量纲分析和实验研究相结合的方法 矿粒在流体介质中运动时所受介质阻力R。根据实验结 果及水力学的分析可知,矿粒所受介质阻力R,与它的运 动速度ⅴ、它的几何特征尺寸d、流体的密度p和粘度μ等 物理量有关。 阻力R可用如下函数表示R=f(v,d,p,p) 用量纲分析的方法,经推导整理: R=dpv 一阻力系数
2) 介质阻力的计算 a 介质阻力通式 用量纲分析和实验研究相结合的方法 矿粒在流体介质中运动时所受介质阻力R。根据实验结 果及水力学的分析可知，矿粒所受介质阻力R，与它的运 动速度 v、它的几何特征尺寸d、流体的密度ρ和粘度μ等 物理量有关。 阻力R可用如下函数表示:R= f(v, d , ρ, μ) 用量纲分析的方法，经推导整理： 2 2 R =d v Ψ－阻力系数
粘性摩擦阻力区(层流区、斯托克斯区) 条件:Re<=1,a=24,k=1 Re=vdp/μ 通式中阻力系数为 V=3T/Re 该系数可通过理论分析得到。阻力系数与雷诺数之间 为直线关系 R=(3兀Re)d2pv2 R=iUd v 适用于:粉状物料、雾滴在空气中沉降。只计粘性阻力, 不考虑压差阻力
粘性摩擦阻力区（层流区、斯托克斯区） 条件：Re<=1 , α=24, k=1 Re =vdρ/μ 通式中阻力系数为 ψ=3π/Re 该系数可通过理论分析得到。阻力系数与雷诺数之间 为直线关系。 R=(3π/Re) d2ρv2 或 R=3πμd v 适用于：粉状物料、雾滴在空气中沉降。只计粘性阻力， 不考虑压差阻力
过渡区(阿连区) 粘性阻力与压差阻力同数量级。 条件:1<Re≤500,a=10,k=1/2 BA=1,25Vpd·6 5兀 4√Re dpv 5兀 通式中的在此为中4√Re (2-33) 实际应用Re=2~300较好 适用于:一般细物料,如细粒煤炭、石英砂等在水或空气 中沉降
过渡区（阿连区） 粘性阻力与压差阻力同数量级。 条件： 1 < Re≤500 , α=10 , k=1/2 实际应用Re=2~300 较好。 适用于：一般细物料，如细粒煤炭、石英砂等在水或空气 中沉降
3)压差阻力区(牛顿区) 颗粒体积较大,运动速度较快,发生面层分离,在颗粒 尾部全部形成旋涡区,此时压差阻力占主要地位。 条件:500<Re<=2*105,a=0.44,k=0 c=0.44 RN=0.055d2p RN=(/20~/16)d2pv2 通式中的阻 力系数为 V=(/20~/16)≈/18 阻力二次方定律。牛顿建立的,故称牛顿公式 适用于一般块状物料在空气或水中沉降时阻力的计算 在计算中只计压差阻力,而不计粘性阻力
3) 压差阻力区（牛顿区） 颗粒体积较大，运动速度较快，发生面层分离，在颗粒 尾部全部形成旋涡区，此时压差阻力占主要地位。 条件： 500<Re <=2*105 , α =0.44, k=0 c=0.44 RN=0.055π dA 2 ρv2 或 RN =（ π/20 ~ π/16）d 2 ρv2 通式中的阻 力系数为 ψ= （ π/20 ~ π/16）≈π/18 阻力二次方定律。牛顿建立的，故称牛顿公式 适用于一般块状物料在空气或水中沉降时阻力的计算， 在计算中只计压差阻力，而不计粘性阻力
阻力系数实验曲线 阻力系数v只是矿粒形状及雷诺数Re的函数。但是v 与Re之间的函数关系,至今尚无用理论将它求导出来, 有依靠实验的方法。英国物理学家李菜( L Rayleigh)总结 了大量实验资料,并在对数坐标上作出了各种不同形状颗 粒在流体介质中运动时,雷诺数Re与阻力系数v间的关系 曲线。 不规则形状矿粒的雷诺数Re与阻力系数v间的关系曲 线如图2-2-2所示
阻力系数实验曲线 阻力系数ψ只是矿粒形状及雷诺数Re的函数。但是ψ 与Re之间的函数关系，至今尚无用理论将它求导出来，只 有依靠实验的方法。英国物理学家李莱 (L·Rayleigh)总结 了大量实验资料，并在对数坐标上作出了各种不同形状颗 粒在流体介质中运动时，雷诺数Re与阻力系数ψ间的关系 曲线。 不规则形状矿粒的雷诺数Re与阻力系数ψ间的关系曲 线如图2-2-2 所示．