山莎移源宇院 SHANXI INSTITUTE OF ENERGY 对流换热微分方程式 由无滑移条件，在极薄的贴壁流体层中，热 只能以导热方式传递 。 由傅里叶定律g=-入 ay y=0 又牛顿冷却公式，9=At t 故得 h △t 图53壁面附近速度 y=0 分布的示意图 上面方程式建立了对流换热表面传热系数与温度场之间的关系。而流体的 温度场又和速度场密切相关，所以对流换热的数学模型应该包括描写速度 场和温度场的微分方程。 第五章对流换热 11
第五章 对流换热 11 对流换热微分方程式 由无滑移条件，在极薄的贴壁流体层中，热 只能以导热方式传递。 由傅里叶定律 又牛顿冷却公式， 故得 = = − y 0 t q y = = − y 0 t h t y q h t = 上面方程式建立了对流换热表面传热系数与温度场之间的关系。而流体的 温度场又和速度场密切相关，所以对流换热的数学模型应该包括描写速度 场和温度场的微分方程
山莎移源宇院 SHANXI INSTITUTE OF ENERGY §5-2对流换热问题的数学描述 对流换热微分方程组及定解条件 微分方程组：质量守恒、动量守恒和能量守恒方程。 推导中为了简化分析，做下列假设： 1)流体为连续性介质 2) 流动是二维的 3)流体为不可压的牛型流体 4)流体物性为常数，无内热源 5)忽略耗散热 12
12 §5-2 对流换热问题的数学描述 对流换热微分方程组及定解条件 微分方程组：质量守恒、动量守恒和能量守恒方程。 推导中为了简化分析，做下列假设： 1）流体为连续性介质 2）流动是二维的 3）流体为不可压的牛顿型流体 4）流体物性为常数，无内热源 5）忽略耗散热