4) 自吸变宽 由自吸现象而引起的谱线变宽称为自吸变宽。 空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所 吸收产生自吸现象，从而使谱线变宽。灯电流越 大，自吸变宽越严重。 此外，在外电场或磁场作用下，能引起能 级的分裂，从而导致谱线变宽，这种变宽称为 场致变宽。 谱线变宽会导致原子吸收分析的灵敏度下降
此外，在外电场或磁场作用下，能引起能 级的分裂，从而导致谱线变宽，这种变宽称为 场致变宽。 4）自吸变宽 由自吸现象而引起的谱线变宽称为自吸变宽。 空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所 吸收产生自吸现象，从而使谱线变宽。灯电流越 大，自吸变宽越严重。 谱线变宽会导致原子吸收分析的灵敏度下降
在通常原子吸收实验中，吸收线轮廓主 要受△V和△y影响。 火焰原子吸收：△y为主要变宽 石墨炉原子吸收：△yD为主要变宽 在2000K3000K,△yD、△yz一般为10G3~ 102nm数量级
火焰原子吸收：ΔνL为主要变宽 石墨炉原子吸收：ΔνD为主要变宽 在2000K～3000K，ΔνD 、 ΔνL一般为10-3～ 10-2nm数量级 在通常原子吸收实验中，吸收线轮廓主 要受ΔνD和ΔνL影响
三、积分吸收和峰值吸收 1.积分吸收 钨丝灯光源和氘灯，经分光后，光谱通带0.2nm。而原 子吸收线的半宽度：10nm。如图所示： 若用一般光源照射时，吸收光 的强度变化仅为0.5%。灵敏度 极差 10 nm 若将原子蒸气吸收的全部能 量，即谱线下所围面积测量出 ,2x10'nm (积分吸收)，则是一种绝对 测量方法。根据经典色谱理论 入 nm ,积分吸收为：+ 连续光源·与原子吸收线口 K,dv= 的通带宽度对比示意图 c 00 下页 返回
三、积分吸收和峰值吸收 1.积分吸收 钨丝灯光源和氘灯，经分光后，光谱通带0.2nm。而原 子吸收线的半宽度：10-3nm。如图所示： 若用一般光源照射时，吸收光 的强度变化仅为0.5%。灵敏度 极差 若将原子蒸气吸收的全部能 量，即谱线下所围面积测量出 （积分吸收），则是一种绝对 测量方法。根据经典色谱理论 ，积分吸收为： N f mc e K dv v 0 2 = + −
K,dv Nof ● 式中e为电子电荷；m为电子质量；c为光速； N为单位体积原子蒸气中基态原子数，即基态原子 密度；振子强度，代表每个原子中能够吸收或发射 特定频率光的平均电子数，在一定条件下对一定元 素，视为定值，这是原子吸收光谱分析法的重要理 论依据。 若能测定积分吸收，则可求出原子浓度。但是， 测定谱线宽度仅为103nm的积分吸收，需要分辨率 非常高的色散仪器，现在的分光装置无法实现
式中e为电子电荷；m为电子质量；c为光速； N0为单位体积原子蒸气中基态原子数，即基态原子 密度；f 振子强度，代表每个原子中能够吸收或发射 特定频率光的平均电子数，在一定条件下对一定元 素，f视为定值，这是原子吸收光谱分析法的重要理 论依据。 若能测定积分吸收，则可求出原子浓度。但是， 测定谱线宽度仅为10-3nm的积分吸收，需要分辨率 非常高的色散仪器，现在的分光装置无法实现。 N f mc e Kv dv 0 2 = + −
2.峰值级收 1955年澳大利亚物理学家瓦尔西(Walsh)提出了 采用锐线光源作为辐射光源测量谱线的峰值吸收。 如果采用发射线半宽度比吸收线半宽度小得多的锐 线光源，并且发射线的中心与吸收线中心一致，如 图： 吸收线 这样就不需要用高分 Aw,-0001-0005nm 辨率的单色器，而只要将 △,-0.0005-0.002m 其与其它谱线分离，就能 测出峰值吸收系数。 发别线 名 图8一6峰值吸收雨量示意图 阴影部分表术蓝吸收的发射浅
2.峰值吸收 1955年澳大利亚物理学家瓦尔西(Walsh)提出了 采用锐线光源作为辐射光源测量谱线的峰值吸收。 如果采用发射线半宽度比吸收线半宽度小得多的锐 线光源，并且发射线的中心与吸收线中心一致，如 图： 这样就不需要用高分 辨率的单色器，而只要将 其与其它谱线分离，就能 测出峰值吸收系数