第二章矿井空气流动的基本理论中国矿天学2、风流能量与能量方程口风流能量·矿井风流沿着一维的巷道连续的流动，在这个流动中涉及到了能量的转移和消耗，能量的改变是计算凤量和通风压力等通风工程中重要参数的基础。，在井巷中，任一断面上的能量（机械能）由三部分组成：沃位能（势能），压能（流动功）；动能90这三部分能量在通风测量中则以压力的形式出现，分别表示为静压，位压和动压
第二章 矿井空气流动的基本理论 2、风流能量与能量方程 风流能量 矿井风流沿着一维的巷道连续的流动，在这个流动 中涉及到了能量的转移和消耗，能量的改变是计算 风量和通风压力等通风工程中重要参数的基础。 在井巷中，任一断面上的能量（机械能）由三部分 组成： 位能（势能）；压能（流动功）；动能 这三部分能量在通风测量中则以压力的形式出现， 分别表示为静压，位压和动压
第二章矿井空气流动的基本理论中国矿天学2、风流能量与能量方程口风流能量1）位能（势能）X物体在地球重力场中因受地球引力的作用，由于相对位置不同而具有的能量叫做重力位能（位能）用E表示。X任何标高都可用作位能的基点，不同的地点标高不杰同，则位能不一样。905假设质量为m的物体位于基点上，其势能为0，施加一个能克服重力向上的力F：F=mg，N
第二章 矿井空气流动的基本理论 2、风流能量与能量方程 风流能量 物体在地球重力场中因受地球引力的作用，由于相 对位置不同而具有的能量叫做重力位能（位能）， 用E0表示。 任何标高都可用作位能的基点，不同的地点标高不 同，则位能不一样。 假设质量为m 的物体位于基点上，其势能为0，施 加一个能克服重力向上的力F：F=mg ， N 1）位能（势能）
第二章矿井空气流动的基本理论中国矿业天学2、风流能量与能量方程口风流能量1)位能(势能)当向上移动到高于基点Z（m）时，做的功为W-FZ=mgZ,J这就给出了物体在Z高T度上的位能。19090m
第二章 矿井空气流动的基本理论 2、风流能量与能量方程 风流能量 当向上移动到高于基点 Z（m）时，做的功为 W=FZ=mgZ ， J 这就给出了物体在Z高 度上的位能。 1）位能（势能）
第二章矿井空气流动的基本理论中国矿业天学2、风流能量与能量方程口风流能量2）静压能（流动功）无论空气处于静止还是流动状态，空气的分子无?时无刻不在做无秩序的热运动。这种由分子热运动产生的分子动能的一部分转化过来的能量，并?且能够对外做功的机械能叫做静压能，用Ep表示当流体在管道中流动，压力就必须对流体连续做功，此时的压力称为压能，做的功为流动功
第二章 矿井空气流动的基本理论 2、风流能量与能量方程 风流能量 无论空气处于静止还是流动状态，空气的分子无 时无刻不在做无秩序的热运动。这种由分子热运 动产生的分子动能的一部分转化过来的能量，并 且能够对外做功的机械能叫做静压能，用Ep表示 当流体在管道中流动，压力就必须对流体连续做 功，此时的压力称为压能，做的功为流动功。 2）静压能（流动功）
第二章矿井空气流动的基本理论中国矿天学2、风流能量与能量方程口风流能量2)静压能（流动功）有一两端开口的水平管道，断面为A，在其中放入一其体积为v质量为m的单元流体，在不考虑摩擦阻力的情况下，由于管道中存在压力P，流体的运动受阻，因此必须施加一个力F克服阻力。当力F使流体移动一段距沃离S后，就做了功。905(J)W=FS=PAS-PV-Pm/P或者W=Ep=p/p,(J/kg)
第二章 矿井空气流动的基本理论 2、风流能量与能量方程 风流能量 有一两端开口的水平管道，断面为A，在其中放入一其 体积为v质量为m的单元流体，在不考虑摩擦阻力的情 况下，由于管道中存在压力P，流体的运动受阻，因此 必须施加一个力F克服阻力。当力F使流体移动一段距 离S后，就做了功。 2）静压能（流动功） W=FS=PAS=PV=Pm/ （ J ） 或者 W=Ep= p/ρ ，（ J/kg）