复旦大学：《电动力学》课程电子讲义（PDF演示版）第七章 电磁波与带电粒子的相互作用、电磁波的散射和衍射 07-01 电磁质量、辐射阻尼

经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.1 、电磁质量 考虑固有场对能量、动量的贡献。 R 固有场:E R 0 4丌∈0s E B(R-vR/c 4丌∈0 va(t-tr) B=x园=B+(-剧xE=1BxE,(坑-历)川园 式中:S=R-日·R,R=-7(tr),B=v/c,月=v/c,tr=t-R/c 匀速运动粒子的场可表为“同时量”形式。B·R=R(v/()cos′=vn(t-tr)cos′ AP)-(AQ)=(PQ) 2-(BQ)2 (BQ)=(AB)sin 0=(ug r/c)sin 0 复旦大学物理系 林志方徐建军3

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经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.1 、电磁质量 考虑固有场对能量、动量的贡献。 R 固有场:E R 0 4丌∈0s E B(R-vR/c 4丌∈0 va(t-tr) B=x园=B+(-剧xE=1BxE,(坑-历)川园 式中:S=R-月·瓦,=下-(t),月=可/c,月=v/c,t=t-R/c 匀速运动粒子的场可表为“同时量”形式。月.R=R(v/c)cos=vn(t-tr)cos′ AP)-(AQ)=(PQ)=V92-(BQ)2 (BQ)=(AB)sin 0=( r/c)sin 0=(ua cRsin 8 复旦大学物理系 林志方徐建军3

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经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.1 、电磁质量 考虑固有场对能量、动量的贡献。 R 固有场:E R 0 4丌∈0s E B(R-vR/c 4丌∈0 va(t-tr) B=x园=B+(-剧xE=1BxE,(坑-历)川园 式中:S=R-月·瓦,=下-(t),月=可/c,月=v/c,t=t-R/c 匀速运动粒子的场可表为“同时量”形式。B·R=R(v/()cos′=vn(t-tr)cos′ AP)-(AQ)=(PQ)=V92-(BQ)2 (BQ)=(AB)sin 0=(ug r/c)sin 0=(ua cRsin 0=(ua/c)s sin 8 复旦大学物理系 林志方徐建军3

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经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.1 、电磁质量 考虑固有场对能量、动量的贡献。 R 固有场:E R 0 4丌∈0s E B(R-vR/c 4丌∈0 va(t-tr) B=x园=B+(-剧xE=1BxE,(坑-历)川园 式中:S=R-月·瓦,=下-(t),月=可/c,月=v/c,t=t-R/c 匀速运动粒子的场可表为“同时量”形式。B·R=R(v/()cos′=vn(t-tr)cos′ AP)-(AQ)=(PQ)=V92-(BQ)2 (BQ)=(AB)sin 0=(ug r/c)sin 0=(ua cRsin 0=(ua/c)s sin 8 s=√1-B2sin20 复旦大学物理系 林志方徐建军3

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经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.1 、电磁质量 考虑固有场对能量、动量的贡献。 R 固有场:E R 0 4丌∈0s E B(R-vR/c 4丌∈0 va(t-tr) B=x园=B+(-剧xE=1BxE,(坑-历)川园 式中:S=R-月·瓦,=下-(t),月=可/c,月=v/c,t=t-R/c 匀速运动粒子的场可表为“同时量”形式。B·R=R(v/()cos′=vn(t-tr)cos′ AP)-(AQ)=(PQ)=V92-(BQ)2 (BQ)=(AB)sin 0=(ug r/c)sin 0=(ua cRsin 0=(ua/c)s sin 8 s=√1-B2sin2 从图中可看出:E=0(t-tr)+=可(R/()+要 复旦大学物理系 林志方徐建军3

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµ>^ÅÑ § 7.1 !>^Ÿþ Äk|éUþ!Äþ￾z" k|µE~ = q 4π0s 3 1 − v 2 q c 2 !  R~ − R c v~q  E~ = q 4π0 (1 − β 2 )(R~ − v~R/c) s 3 B~ = 1 c n~ × E~ = 1 c [β~ + (n~ − β~)] × E~ = 1 c β~ × E~ , (n~ − β~) || E~ ª¥µs = R − β~ · R~ , R~ = r~ − r~q(tr), β~ = v~/c, β = v/c, tr = t − R/c !„$Äâf|ŒL/Ӟþ0/ª" β~ · R~ = R(v/c) cos θ 0 = vq(t − tr) | {z } (AB) cos θ 0 s = (AP ) − (AQ) = (P Q) = p R2 − (BQ) 2 (BQ) = (AB) sin θ 0 = (vqR/c) sin θ 0 = (vq/c)R sin θ 0 = (vq/c)R sin θ s = R p 1 − β2 sin2 θ , l㥌wѵR~ = v~(t − tr) + R~ = v~(R/c) + R~ E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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