m=p2i T(212 C 式中 r cos a r cos a,u2 =r2a 10 (2C2-1C1n 从基本方程式可以看出: 1、水从叶轮中获得的能量,仅与水在叶轮进口 及出口的运动速度有关,与水在流道的流动过程 无关。对于水泵,在设计叶轮时,通常都是按无 预旋设计,即a,=90°、c1=0。因此 m g
( ) 2 2 1 1 M Q c l c l = T − 式中 2 2 2 l = r cos 1 1 1 l = r cos u2 = r2 u1 = r1 ( ) 1 T 2 2u 1 1u u c u c g H = − ，m 从基本方程式可以看出： 1、水从叶轮中获得的能量，仅与水在叶轮进口 及出口的运动速度有关，与水在流道的流动过程 无关。对于水泵，在设计叶轮时，通常都是按无 预旋设计，即α1=90º 、c1u=0。因此 T u u c g H 2 2 1 = ，m
>2、压头与叶轮外缘圆周速度u2成正比, u2=D2n/60。所以,当其它条件相同时,叶轮外 径越大,转速越高,压头也越高。3、流体所获 得的理论压头(扬程)HT与流体种类无关。对于 不同流体,只要叶轮进、出口处流体的速度三角 形相同,都可以得到相同的HT 压头,即流体在泵中的能量增量可以分解为动能 和势能。在涡轮机行业中,称前者为动压,后者 为静压。将基本方程式变换为另一种形式后,可 看出静压和动压的来源。 C1+l1- c +u 2 .'l,c 代入基本方程式可得 (c2-c1)+(2-1)+( g 8 8
➢ 2、压头与叶轮外缘圆周速度u2成正比， u2=ЛD2n/60。所以，当其它条件相同时，叶轮外 径越大，转速越高，压头也越高。 3、流体所获 得的理论压头（扬程）HT与流体种类无关。对于 不同流体，只要叶轮进、出口处流体的速度三角 形相同，都可以得到相同的HT。 ➢ 压头，即流体在泵中的能量增量可以分解为动能 和势能。在涡轮机行业中，称前者为动压，后者 为静压。将基本方程式变换为另一种形式后，可 看出静压和动压的来源。 2 2 1 1 2 1 1 1 c u w u c u + − = 2 2 2 2 2 2 2 2 2 c u w u c u + − = ( ) 2 1 ( ) 2 1 ( ) 2 1 2 2 2 1 2 1 2 2 2 1 2 2 w w g u u g c c g HT = − + − + − 代入基本方程式可得：
第一项 ( 表示流体在叶轮中 由于绝对速度增加而增加的动能; 第二项,1(2-th)表示由于离心力 造成的静压增量; 第三项 (n2-)表示由于相对速度 降低而使静压增加的量
( ) 2 1 2 1 2 c2 c g − ( ) 2 1 2 1 2 u2 u g − ( ) 2 1 2 2 2 w1 w g − 第一项， 表示流体在叶轮中 由于绝对速度增加而增加的动能； 第二项， 表示由于离心力 造成的静压增量； 第三项， 表示由于相对速度 降低而使静压增加的量。 T u u c g H 2 2 1 =
离心式水泵的特性曲线 (一)理论扬程特性曲线 1、理论流量 0 =S2%2r=D2 2,m3/s s2叶轮出口面积,m2 D2—叶轮外径,m b2—叶轮出口宽度,m C2叶轮出口处的径向速度
T r r Q s c D b c 2 2 2 2 2 = = 三、离心式水泵的特性曲线 （一）理论扬程特性曲线 1、理论流量 ，m3/s s2—叶轮出口面积，㎡ D2—叶轮外径，m b2—叶轮出口宽度，m c2r—叶轮出口处的径向速度
2、理论压头特征 理论压头H与理论流量Q1之间存在着内在联系。这种联 系可以由其出口速度三角形中速度C2和C21之间的关系找 到。很明显l,=l2-c2,CoB2 Qn=mD2b2c2x→2s、Qr ID b 代入|7 22u
2、理论压头特征 理论压头HT与理论流量QT之间存在着内在联系。这种联 系可以由其出口速度三角形中速度C2r和C2u之间的关系找 到。很明显 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 cot D b Q Q D b c c c u c T T r r u r = = = − 代入 T u u c g H 2 2 1 =