第三节弱扰动波在运动流场中的传播特征 在非均匀流场中,各点的速度、音速及其它物理量的分布 是不均匀的,从而各点的马赫数也不相同。因此,扰动波的传 播方式比在均匀来流中更为复杂。就空间流动而言,非均匀流 场中的弱扰动波不再以球对称的方式向四周传播,超音速流 动中的扰动面也不再是正圆锥面。就平面流动而言,马赫线 0A、OB不再是直线。 由上面的分析可知,超音速流动与亚音速流动在物理上有 原则的区别,即在亚音速流动的流场中,弱扰动波可以传播到 整个流场,它不存在马赫锥或马赫线;而在超音速流动的流场 中,弱扰动波只能在马赫锥中或马赫线间传播
第三节 弱扰动波在运动流场中的传播特征 在非均匀流场中，各点的速度、音速及其它物理量的分布 是不均匀的，从而各点的马赫数也不相同。因此，扰动波的传 播方式比在均匀来流中更为复杂。就空间流动而言，非均匀流 场中的弱扰动波不再以球对称的方式向四周传播，超音速流 动中的扰动面也不再是正圆锥面。就平面流动而言，马赫线 OA、OB不再是直线。 由上面的分析可知，超音速流动与亚音速流动在物理上有 原则的区别，即在亚音速流动的流场中，弱扰动波可以传播到 整个流场，它不存在马赫锥或马赫线；而在超音速流动的流场 中，弱扰动波只能在马赫锥中或马赫线间传播
第四节可压缩理想流体一维稳定流动 的基本方程 内容提要 1、连续性方程2、欧拉运动方程 3、能量方程 4、动量方程 5、气体状态方程6、等熵过程方程
第四节 可压缩理想流体一维稳定流动 的基本方程 内 容 提 要 1、连续性方程 2、欧拉运动方程 3、能量方程 4、动量方程 5、气体状态方程 6、等熵过程方程
第四节可压缩理想流体一维稳定流动的 基本方程 可压缩理想流体一维稳定流动的基本方程主要包括:连续 性方程、运动方程、动量方程、能量方程和状态方程等。 连续性方程A=常数 (3-21) 其微分式为 dp O×qndA 0 A (8-33) 欧拉运动方程的微分和积分式分别为 d (3-28) +gdz+udu=o g2+ 常数 (3-30)
第四节 可压缩理想流体一维稳定流动的 基本方程 可压缩理想流体一维稳定流动的基本方程主要包括：连续 性方程、运动方程、动量方程、能量方程和状态方程等。 连续性方程 (3-21) 其微分式为 (8-33) 欧拉运动方程的微分和积分式分别为 (3-28) (3-30) 0 d d d + + = A A u u + + = 常数 + + = 2 d d d 0 d 2 u g z p g z u u p uA =常数
第四节可压缩理想流体一维稳定流动的 基本方程 如果忽略质量力的影响,式(3-28)和式(3-30)可写成 d Tudu=o (3-29) dp+-=常数 2 (8-34) 理想流体稳定流动的动量方程为 ∑F3=pQ( ∑F=pQ(u12-ln) (3-46) ∑F=pQ(l2-u2) 维稳定流的动量方程的微分式可以写成 d SR +du+=x=0 (8-34) PA
第四节 可压缩理想流体一维稳定流动的 基本方程 如果忽略质量力的影响，式(3-28)和式(3-30)可写成 (3-29) (8-34) 理想流体稳定流动的动量方程为 (3-46) 一维稳定流的动量方程的微分式可以写成 (8-34) + = 常数 + = 2 d d 0 d 2 p u u u p = − = − = − ( ) ( ) ( ) 2 1 2 1 2 1 z z z y y y x x x F Q u u F Q u u F Q u u d 0 d x + + = A R u u p
第四节可压缩理想流体一维稳定流动的 基本方程 完全气体的状态方程为 P=pRT (1-12a) 其微分式为 dp dp dr (8-35) 完全气体的等熵过程方程式为 p/p=常数 (8-19) 其微分式为 d k (8-36) 下面我们着重介绍可压缩理想流体在绝热流动条件下,能 量方程的几种形式
第四节 可压缩理想流体一维稳定流动的 基本方程 完全气体的状态方程为 (1-12a) 其微分式为 (8-35) 完全气体的等熵过程方程式为 (8-19) 其微分式为 (8-36) 下面我们着重介绍可压缩理想流体在绝热流动条件下，能 量方程的几种形式。 T T p d p d d = + d d k p p = p = RT p / k = 常数