第一节热力学的基本参量和定律 S2-5,=C,In2-rIn P2 Rh(2)-4()(8-21) 或s2-s=Cm2-Rh=Rn(2 (8-21a)
第一节 热力学的基本参量和定律 (8-21) 或 ln ln ln[( ) ( )] (8-21a) ln ln ln[( ) ( )] 2 1 1 1 1 2 1 2 1 2 2 1 2 1 1 1 2 1 2 1 2 2 1 − − − = − = − = − = k V k k p T T R R T T s s C p p T T R p p R T T s s C
第一节热力学的基本参量和定律 五、热力学第一定律的能量方程式 图8-1示一开口系统,流体经Ⅰ-Ⅰ面流入,经Ⅱ-Ⅱ面流出。 入口截面中心距基准面的几何高度为z1,流体的静压为p1,流 速为u1,密度为p1;出口截面中心距基准面的几何高度为z2, 流体的静压为P2、流速为u2,密度为p2。为单位质量流体在 Ⅰ~Ⅱ两截面间所得到的热量,为单位质量流体对外界所做 的功 对于理想流体而言,不存在能量损失,则单位质量流体在 两截面间的能量关系为 A+g+1+a+Q=B+g3+n++(82 2 2
第一节 热力学的基本参量和定律 五、热力学第一定律的能量方程式 图8-1示一开口系统，流体经Ⅰ-Ⅰ面流入，经Ⅱ-Ⅱ面流出。 入口截面中心距基准面的几何高度为z1，流体的静压为p1，流 速为u1，密度为ρ1；出口截面中心距基准面的几何高度为z2， 流体的静压为p2、流速为u2，密度为ρ2。 为单位质量流体在 Ⅰ～Ⅱ两截面间所得到的热量， 为单位质量流体对外界所做 的功。 对于理想流体而言，不存在能量损失，则单位质量流体在 两截面间的能量关系为 (8-22) e W u g z p e Q u g z p + + + + = + + + + 2 2 2 2 2 2 1 2 1 1 1 1 2 2 w q
第一节热力学的基本参量和定律 P2,P2,2 P1,P1, 图8-1开口系统的能量平衡图
第一节 热力学的基本参量和定律 图8-1 开口系统的能量平衡图
第一节热力学的基本参量和定律 对于可压缩流体而言,位能的变化可忽略不计,能量方程 式(8-22)可简化为 十+e1+ Q=2+-2+e2+W 2 当可压缩流体既不向系统外作功,又不从系统外吸热时, 能量方程可进一步简化为 e1十+ en (8-24 或 +RT,+ +RT,+ (8-24a) 注意到式(8-10)或(8-13),上式可变换为
第一节 热力学的基本参量和定律 对于可压缩流体而言，位能的变化可忽略不计，能量方程 式(8-22)可简化为 (8-23) 当可压缩流体既不向系统外作功，又不从系统外吸热时， 能量方程可进一步简化为 (8-24) 或 (8-24a) 注意到式(8-10)或(8-13)，上式可变换为 e W p u e Q p u + + + = + + + 2 2 2 2 2 1 2 1 1 1 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 1 1 1 2 2 2 2 2 2 1 1 1 1 u e RT u e RT p u e p u e + + = + + + + = + +
第一节热力学的基本参量和定律 2+”2=常数 (8-25) 式(8-25)说明,对于理想的可压缩流体的绝热流动而言,单位 质量流体所具有的焓与动能之和保持常量
第一节 热力学的基本参量和定律 (8-25) 式(8-25)说明，对于理想的可压缩流体的绝热流动而言，单位 质量流体所具有的焓与动能之和保持常量。 + = + = 常数 2 2 2 2 2 2 1 1 u i u i