会带来以下三方面的困难: 1)喷气时间越短,脉冲越窄,推力器在技术上越难实 现 (2)喷气脉冲越窄,重复性越差; (3)喷气脉冲越窄,每次喷气产生的冲量越小,机动时 间就越长。 因此,若定义推力器喷气时间△T和航天器自旋角 速度O的乘积为喷气角,那么工程中综合各方面的因素 在足够精确的前提下,一般取喷气角γ为40°~50°为 宜。下面 坝角线轨迹机动方法,讨论自旋卫星机 动所需要的喷气次数和机动时间 设自旋卫星的动量矩大小为H,自旋角速度为O, 推力器喷气产生的力矩大小为Mc喷气角为y。根据
会带来以下三方面的困难： (1)喷气时间越短，脉冲越窄，推力器在技术上越难实 现； (2)喷气脉冲越窄，重复性越差； (3)喷气脉冲越窄，每次喷气产生的冲量越小，机动时 间就越长。 因此，若定义推力器喷气时间 和航天器自旋角 速度 的乘积为喷气角，那么工程中综合各方面的因素， 在足够精确的前提下，一般取喷气角 为40° ～50°为 宜。下面基于等倾角线轨迹机动方法，讨论自旋卫星机 动所需要的喷气次数和机动时间。 设自旋卫星的动量矩大小为 ，自旋角速度为 ， 推力器喷气产生的力矩大小为 ,喷气角为 。根据 T H Mc
动量矩定理 dH (7.3) 得 dh=m dt 这意味着在推力器喷气a耐间微元内,自旋卫星将产生 dH的动量矩变化。由图7.1(b)所示容易知道,自旋轴(不 考虑章动)将发生d9角度的进动,即 dh=Hdo=M dt de H (7.4) 考虑到推力器喷气角为y,即每次喷气时间为△T 而非无限小的时间微元c所以根据式(7
动量矩定理 (7．3) 得 这意味着在推力器喷气 时间微元内，自旋卫星将产生 的动量矩变化。由图7.1(b)所示容易知道，自旋轴(不 考虑章动)将发生 角度的进动，即 所以 (7．4) 考虑到推力器喷气角为 ，即每次喷气时间为 ， 而非无限小的时间微元 ，所以根据式(7.4), Mc dt dH = dH M dt c = dt dH d dH Hd M dt c = = dt H M d c = T = dt