如入射X射线为完全非偏振光(例X射线管发射的X射线) 则φ(0→2x)对求平均,得 21+c0s20 (coso+sin o cos 0)lodo 0(25) 20R R 2 式中2 (1+cs 是偏振因子P(0) P(θ)由入射波的偏振情况确定。偏振情况不同时,偏振因 子相应变化
如入射X射线为完全非偏振光（例X射线管发射的X射线）， 则 对求平均，得 （2.5） 式中 是偏振因子 由入射波的偏振情况确定。偏振情况不同时，偏振因 子相应变化。 (0 2 ) → 2 2 2 2 0 0 2 2 2 2 2 0 0 0 1 1 cos (cos sin cos ) 2 2 e r r I I d I R R + = + = 1 2 (1 cos ) 2 + P( ) P( ) e e
2)单个原子的X射线相干散射 原子对X射线的散射,主要由电子贡献,原子核 的作用一般情况下是微不足道的,因为散射波强 度与带电粒子的质量平方成反比。 *设原子半径为a,电子分布在这球体中,入射X射 线波长为λ,原子散射波强度为L
2）单个原子的X射线相干散射 原子对X射线的散射，主要由电子贡献，原子核 的作用一般情况下是微不足道的，因为散射波强 度与带电粒子的质量平方成反比。 设原子半径为a，电子分布在这球体中，入射X射 线波长为λ，原子散射波强度为 I a
(1)长波λ>a 原子内不同处的电子的散射波到达远处的 观察点P时没有显著的位相差。 Q22
⑴ 长波 原子内不同处的电子的散射波到达远处的 观察点P时没有显著的位相差。 a 2 a e I Z I =
(2)短波λ~a *这时原子内各处电子发出的散射波有很大的位相差, 散射波的强度由相互间干涉来决定。 结构分析中常用的X射线波长λ~A,正是这种情况 *定义∫原子结构因子(原子散射因子) A一个原子相干散射波的振幅(电场强度) 个电子相干散射波的振幅(电场强度) ,=fI
⑵ 短波 λ～ 这时原子内各处电子发出的散射波有很大的位相差， 散射波的强度由相互间干涉来决定。 结构分析中常用的X射线波长λ～À，正是这种情况 定义 原子结构因子（原子散射因子） 一个原子相干散射波的振幅（电场强度） 一个电子相干散射波的振幅（电场强度） a 2 a e I f I = f a e A f A A a A e
sin kr 计算可得出f=「l() dr 式中()=4xr为原子中径向电子密度分布函数, V为电子波函数。 k=4zsin/λ,散射角为20 f与Z,0,λ有关 各元素原子、离子的结构因子可查 International Tables for X-ray crystallography
计算可得出 式中 为原子中径向电子密度分布函数， 为电子波函数。 ，散射角为2θ f 与Z，，有关 各元素原子、离子的结构因子可查 International Tables for X-ray crystallography 0 sin ( ) kr f u r dr kr = 2 2 u r r ( ) 4 = k = 4 sin /