第八对论 8.1.1光传播的射击理论的困难 中国科学技术大学杨维 Li提出光传播的射击理论:光如 同射出的子弹,其传播不需要借助任何 介质,光相对于光源所在的参考系以速 度(光速)运动。因此,光速只有在相 对于光源静止的参考系才是各向同性的 对于不同的参考系,需要利用伽利略相 对性原理和他的坐标变换。 纮
8.1.1 光传播的射击理论的困难 Litz提出光传播的射击理论：光如 同射出的子弹，其传播不需要借助任何 介质，光相对于光源所在的参考系以速 度（光速）运动。因此，光速只有在相 对于光源静止的参考系才是各向同性的。 对于不同的参考系，需要利用伽利略相 对性原理和他的坐标变换。 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
第八对论 中811光传播的射击理论的困难 国1超新星爆发 科 学 1731年英国一位天文学爱好者用望远镜在南方夜 技空的金牛座上发现了一团云雾状的东西。外形象个螃 个蟹,人们称它为“蟹状星云”。后来的观测表明,这 术 只“螃蟹”在膨胀,膨胀的速率为每年。到1920年, 学 它的半径达到。推算起来,其膨胀开始的时刻应在 860年之前,即公元1060年左右。人们相信,蟹状星 云到现在是900多年前一次超新星爆发中抛出来的气 杨 体壳层。这一点在我国的史籍里得到了证实。 维 纮
8.1.1 光传播的射击理论的困难 1. 超新星爆发 1731年英国一位天文学爱好者用望远镜在南方夜 空的金牛座上发现了一团云雾状的东西。外形象个螃 蟹，人们称它为“蟹状星云”。后来的观测表明，这 只“螃蟹”在膨胀，膨胀的速率为每年。到1920年， 它的半径达到。推算起来，其膨胀开始的时刻应在 860年之前，即公元1060年左右。人们相信，蟹状星 云到现在是900多年前一次超新星爆发中抛出来的气 体壳层。这一点在我国的史籍里得到了证实。 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
第八对论 8.1.1光传播的射击理论的困难 1.超新星爆发 中国科学技术大学杨维 蟹状星云到地球的距离大约是5千光年,而爆发中 抛射物的速度大约是1500千米秒,用这些数据来计算 r比t短25年。亦即,我们会在25年内持续地看到超新 星开始爆发时所发出的强光。而史书明明记载着,客星 从出现到隐没还不到两年。这怎么解释? 超新星 地球 o3A 缠 B 图81超新星爆发
8.1.1 光传播的射击理论的困难 蟹状星云到地球的距离大约是5千光年，而爆发中 抛射物的速度大约是1500千米/秒，用这些数据来计算， t / 比 t 短25年。亦即，我们会在25年内持续地看到超新 星开始爆发时所发出的强光。而史书明明记载着，客星 从出现到隐没还不到两年。这怎么解释？ 1. 超新星爆发 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
第八对论 中 8.1.1光传播的射击理论的困难 国2.双星观测 科 双星轨道中运动的 2C-0 学半周期是 技 7=T+T 地球 术 T=T-7 大其中7是双星轨道运动 C+0 学的半周期。设L是地球 图8.2双星观测 到双星的距离 2。 L 2vL 2YL ≈ 杨维 C-vC+vC-y C
8.1.1 光传播的射击理论的困难 2. 双星观测 双星轨道中运动的 半周期是 T =T + 1 T =T − 2 2 2 2 2 2 c v L c v v L c v L c v L − = + − − = 其中T 是双星轨道运动 的半周期。设 L 是地球 到双星的距离。 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮
第八对论 8.1.1光传播的射击理论的困难 2.双星观测 中国科学技术大学杨维 W. de sliter(1913)首先讨论了上面的现象,指 出对许多双星(若假定是双星的轨道速度)来说,t 具有T的量级。因此,如果光速与光源速度有关, 那么,以圆轨道运动的双星的多普勒效应对时间的 依赖性,就会相当于一个偏心轨道对时间的依赖性 即双星运动规律不服从开普勒定律。但是,实际观 s测到的双星轨道的偏心率是很小的。上述现象并没 有观测到
8.1.1 光传播的射击理论的困难 W. de Sliter (1913) 首先讨论了上面的现象，指 出对许多双星（若假定是双星的轨道速度）来说，τ 具有 T 的量级。因此，如果光速与光源速度有关， 那么，以圆轨道运动的双星的多普勒效应对时间的 依赖性，就会相当于一个偏心轨道对时间的依赖性， 即双星运动规律不服从开普勒定律。但是，实际观 测到的双星轨道的偏心率是很小的。上述现象并没 有观测到。 2. 双星观测 中 国 科 学 技 术 大 学 杨 维 纮