讨论: 热力学第一定律说明了任何过程中能 量守恒 热力学第二定律说明了并非任何能量 守恒过程都能实现,即变化过程有方向 性
讨论： 热力学第一定律说明了任何过程中能 量守恒 热力学第二定律说明了并非任何能量 守恒过程都能实现，即变化过程有方向 性
热力学概率和自然过程的方向 宏观态与微观态 a b B C 宏观态A3B0A2B1A1B2A0B3 微 a abcl ab, ac, bcla,,b,c0 观 态B 0 c, b, a bc,ac,ab abc 宏观态中包 含的微观数 3 3 1
一 .宏观态与微观态 微 观 态 宏观态 A3B0 A2B1 A1B2 A0B3 A a b c ab,ac,bc a, b, c 0 B 0 c, b, a bc,ac,ab a b c 宏观态中包 含的微观数 1 3 3 1 热力学概率和自然过程的方向 A B a b c
随着N的增大与微观状态的关系 N=20 N=I000 N=1023 0 N 500 N N2 N n(一侧粒子数)
随着N的增大与微观状态的关系 n（一侧粒子数） N=1023 W N/2 N N=20 W 10 N N=1000 W 500 N
统计理论的基本偎设 1、对于微观系统,各个微观状态 出现的可能性(或概率)是相同的 2、实际上,最可能观测到的宏观状 态是在一定条件下的出现的概率最 大的状态
二、统计理论的基本假设 1、对于微观系统，各个微观状态 出现的可能性（或概率）是相同的 。 2、实际上，最可能观测到的宏观状 态是在一定条件下的出现的概率最 大的状态
3、对应微观状 态数最多的宏观状态就是在 定条件下的平衡态。 热力学概率g 与任一给定的宏观态相对应的徼 观态数称为该宏观状态的热力学 概率(宏观状态出现的概率) 热力学概率Ω是分子运动无序性的 种量度
3、对应微观状 态数最多的宏观状态就是在一 定条件下的平衡态。 三.热力学概率 与任一给定的宏观态相对应的微 观态数称为该宏观状态的热力学 概率 (宏观状态出现的概率) Ω 热力学概率Ω是分子运动无序性的 一种量度