站在叶轮上,在1、2两点间列同一时刻流线柏努利方程,则 282-2-w2 1 O n2 g(2-)+2-B02-r0+2 + 所以 2 2-1+2g g 2g 理论压头(2-4)(P87) 由余弦定理v2=c+2-2c;cosa1 C2+u? -2c,u2 cos a, u2C2 cosa -u,CI cosal g 基本方程(25)P87)
站在叶轮上，在1、2两点间列同一时刻流线柏努利方程，则 所以 ——理论压头(2-4)(P87) 由余弦定理 得 ——基本方程(2-5)(P87)
在离心泵的设计中,一般使α1=90°,则c0ax1=0 所以 u2C? cos a g u2-C2 coS a cig/ B2 y 2 代入上式,得 2-u2Cr2ctgB, g 又将 r=c,2·mD2b rDn 60 u, u2ctgb2 代入上式,得仰ggmD2b2 兀2D2n2ncB 3600g60gb 6.基本方程的讨论 (1)理论压头与叶轮直径及转速成正比 (2)叶片的几何形状对理论压头的影响
在离心泵的设计中，一般使1=90，则cos1=0 所以 将 代入上式，得 又将 代入上式，得 6．基本方程的讨论 (1) 理论压头与叶轮直径及转速成正比。 (2) 叶片的几何形状对理论压头的影响：
a.后弯叶片,B290°,cB2>0,Hn<22 径向叶片,β2=90°,cgB2=0, g 阝2>90°,dg阝2<0, g 由上可见,β2值越大,H←值越高,似乎前弯叶片较好。但由于β2大于90°以后,随β2的增加, 动压头增加,静压头反而减小,从而能量损失大,效率低。因此,实际上离心泵的叶片总是 后弯的 (3)理论流量对理论压头的影响 当叶轮的几何尺寸(D2、b2、β2)和转速(n)定时,理论压头与理论流量呈线性关系 阝290°,Q个,H个 b.阝2=90°,Q↑,H C.B2<90°,Q个,H2 H或H Q或Q 实际上,叶轮的叶片数是有限的,液体也是非理想液体,所以实际压头和实际流量的关系曲 线应在理论压头和理论流量的关系曲线的下方。 7.性能参数 (1)流量:单位时间内泵所输送的液体体积,Q,m3/s、m3/h或 (2)扬程(压头):单位重量的液体流经泵后所获得的能量,H,m液柱。 扬程(一般)由实验测定,装置如图,原理如下
a. 后弯叶片，290，ctg20， b. 径向叶片，2=90，ctg2=0， C. 前弯叶片，290，ctg20， 由上可见，2值越大，HT值越高，似乎前弯叶片较好。但由于2大于90以后，随2的增加， 动压头增加，静压头反而减小，从而能量损失大，效率低。因此，实际上离心泵的叶片总是 后弯的。 (3) 理论流量对理论压头的影响 当叶轮的几何尺寸(D2、b2、2 )和转速(n)一定时，理论压头与理论流量呈线性关系。 a. 290，QT，HT b. 2=90，QT，HT→ C. 2<90，QT，HT 实际上，叶轮的叶片数是有限的，液体也是非理想液体，所以实际压头和实际流量的关系曲 线应在理论压头和理论流量的关系曲线的下方。 7．性能参数 (1) 流量：单位时间内泵所输送的液体体积，Q，m3 /s、m3 /h或L/s。 (2) 扬程（压头）：单位重量的液体流经泵后所获得的能量，H，m液柱。 扬程（一般）由实验测定，装置如图，原理如下： QT或Q HT或H
在真空表和压力表之间列柏努利方程: P1 ++H=z2+22+ ∑H pg 2g pg 2g 武中H一叶轮提供给单位重量的液体的能量,m液柱。 Hx,、+P2-B,l 所以-(p2+Pn)-(np,)v3 pg h p 2+2 pg t g pgpg 2g 式中Pm,P,-分别是压力表和真空表的读数,Pa。 (3)有效功率:液体流经泵后所获得的功率,N,W。 显然 Hepg (4)效率:有效功率与轴功率之比,即 N N 容积损失n,高压液体泄漏到低压处,Q 能量损失n机械损失ηn,轴与轴承,轴封的摩擦 水力损失hn,液体内摩擦及液体与泵壳的碰撞,H↓ 所以 7=77mh
在真空表和压力表之间列柏努利方程： 式中 He—叶轮提供给单位重量的液体的能量，m液柱。 所以 所以 式中 ——分别是压力表和真空表的读数，Pa。 （3）有效功率：液体流经泵后所获得的功率，Ne，W。 显然 （4）效率：有效功率与轴功率之比，即 容积损失v，高压液体泄漏到低压处，Q 能量损失 机械损失m，轴与轴承，轴封的摩擦 水力损失h，液体内摩擦及液体与泵壳的碰撞，H 所以 1 2 h0