3.2.4伯努利方程 应用伯努力方程将流体所获得的能量区分为有用能量和 能量损失,并引用压缩机中所最关注的压力参数,以显 示出压力的增加。叶轮所做的机械功还可与级内表征流 体压力升高的静压能联系起来,表达成通用的伯努力方 程,对级内流体而言有 0 Lth-n th Jo p +H hva0-0′ 2 方程的物理意义为 2 ②它建立了机械能与气体压力p、流速c和能量损失之间 的相互关系;
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3.2.4伯努利方程 应用伯努力方程将流体所获得的能量区分为有用能量和 能量损失,并引用压缩机中所最关注的压力参数,以显 示出压力的增加。叶轮所做的机械功还可与级内表征流 体压力升高的静压能联系起来,表达成通用的伯努力方 程,对级内流体而言有 0 Lth-n th Jo p +H hva0-0′ 2 方程的物理意义为 2 ③该方程适用一级,亦适用于多级整机或其中任一通流 部件,这由所取的进出口截面而定
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3.2.4伯努利方程 应用伯努力方程将流体所获得的能量区分为有用能量和 能量损失,并引用压缩机中所最关注的压力参数,以显 示出压力的增加。叶轮所做的机械功还可与级内表征流 体压力升高的静压能联系起来,表达成通用的伯努力方 程,对级内流体而言有 0 Lth-n th Jo p +H hva0-0′ 2 方程的物理意义为:①234 ④对于不可压缩流体来说应用伯努利方程计算压力的升 高是方便的。而对于可压缩流体,尚需获知压力和密度 的函数关系才能求解静压能头积分,这还要联系热力学 的基础知识加以解决
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3.2.5压缩过程与压缩功 应用特定的热力过程方程可求解上述静压能量头增量的 积分,从而计算出压缩功或压力升高的多少。每千克气 体所获得的压缩功也称为有效能量头,如对多变压缩功 而言,则有: p M/=m dp W R7p,\m-1 PI
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3.2.6总结 将连续方程、欧拉方程、能量方程、伯努利方程、热力 过程方程和压缩功的表达式相关联,就可知流量和流体 速度在机器中的变化,而通常无论是级的进出口,还是 整个压缩机的进出口,其流速几乎相同,故这部分进出 口的动能增量可略而不计。同时还可获知由原动机通过 轴和叶轮传递给流体的机械能,而其中一部分有用能量 即静压能头的增加,使流体的压力得以提高,而另一部 分是损失的能量,它是必须付出的代价。还可获知上述 静压能头增量和能量损失两者造成流体温度(或焓)的增 加,于是流体在机器内的速度、压力、温度等诸参数的 变化规律也就都知道了
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