复旦大学：《电动力学》课程电子讲义（PDF演示版）第五章 电磁波的传播 05-03 全反射

经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 、全反射时的透射波 kn=k=kn波矢的切向分量连续 2 k= ksing= kl= k sine> k 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 !‡žßÅ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY kx = k sin θ =⇒ k 00 x = k sin θ > k00 E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 、全反射时的透射波 kn=k=kn波矢的切向分量连续 2 k= k sin e k= k sine> k 在介质1和介质2,都应满足相应的 Helmholtz方程 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 !‡žßÅ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY kx = k sin θ =⇒ k 00 x = k sin θ > k00 30Ÿ 1 Ú0Ÿ 2§ÑA÷vƒA Helmholtz § E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 、全反射时的透射波 kn=k=kn波矢的切向分量连续 2 k= k sin e k= k sine> k 在介质1和介质2,都应满足相应的 Helmholtz方程 2 k 2 e22 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 !‡žßÅ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY kx = k sin θ =⇒ k 00 x = k sin θ > k00 30Ÿ 1 Ú0Ÿ 2§ÑA÷vƒA Helmholtz § k 2 = ω 2 1µ1, k00 2 = ω 2 2µ2 E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 、全反射时的透射波 kn=k=kn波矢的切向分量连续 2 k= k sin e k= k sine> k 在介质1和介质2,都应满足相应的 Helmholtz方程 2 k 2 w E22 k2=k2+k k"2=k"2+k"2 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 !‡žßÅ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY kx = k sin θ =⇒ k 00 x = k sin θ > k00 30Ÿ 1 Ú0Ÿ 2§ÑA÷vƒA Helmholtz § k 2 = ω 2 1µ1, k00 2 = ω 2 2µ2 k 2 = k 2 x + k 2 z , k00 2 = k 00 2 x + k 00 2 z E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 、全反射时的透射波 kn=k=kn波矢的切向分量连续 2 k= k sin e k= k sine> k 在介质1和介质2,都应满足相应的 Helmholtz方程 2 k 2 k2=k2+k k"2=k"2+k"2 kl= k sin e 72 721 <1,sin6> sin e= 透射波波矢: 721 k"=±√k2-k2=± iksan2b-sin2b=±ik纯虚数 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 !‡žßÅ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY kx = k sin θ =⇒ k 00 x = k sin θ > k00 30Ÿ 1 Ú0Ÿ 2§ÑA÷vƒA Helmholtz § k 2 = ω 2 1µ1, k00 2 = ω 2 2µ2 k 2 = k 2 x + k 2 z , k00 2 = k 00 2 x + k 00 2 z ßÅÅ¥µ    k 00 x = k sin θ, n21 = n2 n1 < 1, sin θ > n21, sin θc = n21 k 00 z = ± p k 00 2 − k 00 2 x = ±ikp sin2 θ − sin2 θc = ±iκ XJê E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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