复旦大学：《电动力学》课程电子讲义（PDF演示版）第五章 电磁波的传播 05-03 全反射

经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若s<1,则称发生了折射,可定义折射角sinθ SIn 若m1>n2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 全反射发生的条件:从光密到光疏介质(m1>m2) 入射角θ大于临界角=sin-1n210 如仍然取入射面为xz平面,这时仍有 复旦大学物理系 林志方徐建军1

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 ‡ !‡u)^‡ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§Œ½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1  sin θ n21  e n1 > n2§ θ ÅìOŒž§¬Ñy‡.Š θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ùž θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùžu)y¡‡" ‡u)^‡µ l11Õ0Ÿ (n1 > n2) \ θ Œu. θc = sin−1 n21" XE,\¡ xz ²¡§ùžEkµ E￾ŒÆ ÔnX  Mï
1

经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若s<1,则称发生了折射,可定义折射角sinθ SIn 若m1>n2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 全反射发生的条件:从光密到光疏介质(m1>m2) 入射角θ大于临界角=sin-1n210 如仍然取入射面为xz平面,这时仍有 k 波矢的切向分量连续 复旦大学物理系 林志方徐建军1

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 ‡ !‡u)^‡ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§Œ½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1  sin θ n21  e n1 > n2§ θ ÅìOŒž§¬Ñy‡.Š θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ùž θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùžu)y¡‡" ‡u)^‡µ l11Õ0Ÿ (n1 > n2) \ θ Œu. θc = sin−1 n21" XE,\¡ xz ²¡§ùžEkµ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY E￾ŒÆ ÔnX  Mï
1

经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若s<1,则称发生了折射,可定义折射角sinθ SIn 若m1>n2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 全反射发生的条件:从光密到光疏介质(m1>m2) 入射角θ大于临界角=sin-1n210 如仍然取入射面为xz平面,这时仍有 k 波矢的切向分量连续 kx=ksinθ=→kn=ksin0 复旦大学物理系 林志方徐建军1

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 ‡ !‡u)^‡ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§Œ½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1  sin θ n21  e n1 > n2§ θ ÅìOŒž§¬Ñy‡.Š θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ùž θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùžu)y¡‡" ‡u)^‡µ l11Õ0Ÿ (n1 > n2) \ θ Œu. θc = sin−1 n21" XE,\¡ xz ²¡§ùžEkµ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY kx = k sin θ =⇒ k 00 x = k sin θ E￾ŒÆ ÔnX  Mï
1

经典砖 Let there be light 第五章 853全反射 全反射发生的条件 由折射定律:8=k" ke/ kl ng sin 8=SnO kk sin e 1 721 sin e 若s<1,则称发生了折射,可定义折射角sinθ SIn 若m1>n2,当逐渐增大时,会出现一个临界值=sin-12=sin-1m2 sin e 如果入射角6>θ,则s >1,这时θ″不再具有角度的意义 这时发生的现象称为全反射 全反射发生的条件:从光密到光疏介质(m1>m2) 入射角θ大于临界角=sin-1n210 如仍然取入射面为xz平面,这时仍有 k 波矢的切向分量连续 sin e kx=ksinθ=kn=ksinθ但:kn=k 12∈2 721 复旦大学物理系 林志方徐建军1

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 § 5.3 ‡ !‡u)^‡ dò½Æµs ≡ k 00 x k00 = kx k00 = k sin θ k00 = n1 n2 sin θ = sin θ n21 , n21 = n2/n1 e s ≤ 1§K¡u) ò§Œ½Âò sin θ 00 = k 00 x k00 = s =⇒ θ 00 = sin−1  sin θ n21  e n1 > n2§ θ ÅìOŒž§¬Ñy‡.Š θc = sin−1 n2 n1 = sin−1 n21 XJ\ θ > θc§K s = sin θ n21 > 1§ùž θ 00 Ø2äkÝ¿Â" ùžu)y¡‡" ‡u)^‡µ l11Õ0Ÿ (n1 > n2) \ θ Œu. θc = sin−1 n21" XE,\¡ xz ²¡§ùžEkµ kx = k 0 x = k 00 x Å¥ƒ•©þëY kx = k sin θ =⇒ k 00 x = k sin θ µk 00 x = k 00 sin θ n21 > k00 = ω √µ22 E￾ŒÆ ÔnX  Mï
1

经典电动力学导论 Let there be light 第五章:电磁波的传播§53 、全反射时的透射波 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.3 !‡žßÅ E￾ŒÆ ÔnX  Mï
2