均匀流模型 4,封闭问题—过冷沸腾关系式 过冷沸腾机理 过冷沸腾根据沸腾过程分成两个区域。区域I是 在管壁上观察到微小的沸腾,该区域内气泡没 有成长,仅停留在管壁附近。到达B点后,气泡 逐渐变大,从壁面离开,进入到仍处于过冷状 态的主流液相中。在C点,主流平均焓值达到了 饱和值 从模型的角度来说,区域I往往可以忽略,只需 当从均匀流模型能量关系式求出的达到山时, 就可以认为过冷沸腾开始 Lewy和saha等人的模型经常用来预测过冷沸腾 NUSOI 核安全与运行研究室
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均匀流模型 4,封闭问题—过冷沸腾关系式 >Ley过冷沸腾关系式 ho gu/8)v2 prye 0三y三5.0 q"50q Mh0O(1x1P++P7(105-10)}505y300 cnq"50xP+hm(10+50P)+05m0h/300≡30 phG(/8)2 Db=0.010(oDePsat )"/A, sat Saha-Zuber过冷令沸腾关系式: 0.002 qDC Pe<70000 [hsat -hdl 154 Pe≥70000 NUSOI 核安全与运行研究室
12 + pl b b 1/2 1 + + l,sat ld pl b b 1/2 1 + + pl b b 1/2 1 0 5.0 ( / 8) 5.0 [ { ln[1 ( / 0.5 1.0)]} 5.0 30.0 ( / 8) 5.0 [ ln(1.0 5.0 ) 0.5ln( )] 30.0 ( / 8 ] / 30. ) 0 q'' q'' C Pry y h G q'' q'' h h C Pr Pr y y h G q'' q'' C Pr Pr y y h G + − − = − + + − − + + + ≦ ≦ ≦ ≦ ≧ 1/2 b e l,sat l,sat y D 0.010( ) / + = e pl l,sat l l d 0.002 70000 [ ] 154 70000 Pe q D C k q h - h P G e =
漂移流模型 1.模型简介 背景 1.两相流流体本质上是非均匀的,汽相和液相在重力、惯性力作用下相互干涉,以复杂的机理进 行不同的运动。 2.存在汽液逆向流动的过程,均匀流模型的假设不再适用 基本思想: 漂移流模型用体积中心速度j和漂移流速度v代替质心速度 NUSOI 核安全与运行研究室
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漂移流模型 2.基本关系式 符号: Fda 1用()记号表示截面平均,参量F的截面平均定义为:(F) 2用《》表示空泡份额加权平均,参量的空泡份额加权平均定义为:《F)= 流速: 汽相的平均速度u、液相的平均速度u1分别表示为 气体流速 () (an)() 液体流速 ) (-a)a)() 是体积流速有以下关系: =au NUSOI 核安全与运行研究室
14 d A F A F A = F F = g g g u j u = = ( ) l l l 1 1 1 u j u − = = − − g g j u = j u l l = − (1 )
漂移流模型 2.基本关系式 体积流量: 1.汽相和液相的体积流量分别为Q2、Q1,有如下关系 Q2=(an)4=(i)4g=(1-a)x)A=(i) 汽液两相的总体积流量Q=(4)+(1)4 2汽相和液相的总体积流速(可以表示为(=2=()+() >漂移速度vgi: 漂移速度是表示局部汽液两相速度差的参量,定义为:g 速度差和漂移速度的关系为:V=n2-12-1=2-am2-(1-a)n=(1-a)(v2-n) 空泡份额加权平均 Vgi=ue"J (an)(a)、变换形式(④)(an)(an) 漂移流横型的 (a)(a)()(a)基本表达式 NUSOI 核安全与运行研究室
15 Q u A j A g g g = = Q u A j A l l l = − = (1 ) Q j j A = + ( g l ) g l Q j j j A = = + gj g v u j = − v u j j u u u u u gj g g l g g l g l = − − = − − − = − − (1 1 ) ( )( ) gj g v u j = − gj g v j j = − g gj j v j j j = +