Let there be light 反射、折射基本定律 入射波、反射和折射波都是单色平面波形式。 入射面:由界面法向与入射波矢量构成的平面 入射波:E=E(,t)=Eoe(k- 复旦大学物理系 林志方徐建军2
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.2 !!òÄ ½Æ \Å!ÚòÅÑ´üÚ²¡Å/ª" \¡µ d.¡{\Å¥þ¤²¡ \ŵ E~ i = E~ (r~, t) = E~ 0e i(~k·r~−ωt) EÆ ÔnX Mï 2
Let there be light 反射、折射基本定律 入射波、反射和折射波都是单色平面波形式。 入射面:由界面法向与入射波矢量构成的平面 入射波:E;=E(r,t)=Eoe(k-t) 反射波:En=E(r,t)=E0e(k, 复旦大学物理系 林志方徐建军2
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.2 !!òÄ ½Æ \Å!ÚòÅÑ´üÚ²¡Å/ª" \¡µ d.¡{\Å¥þ¤²¡ \ŵ E~ i = E~ (r~, t) = E~ 0e i(~k·r~−ωt) ŵ E~ r = E~ 0 (r~, t) = E~ 0 0 e i(~k 0 ·r~−ω 0 t) EÆ ÔnX Mï 2
Let there be light 反射、折射基本定律 入射波、反射和折射波都是单色平面波形式。 入射面:由界面法向与入射波矢量构成的平面 入射波:E=E(r,t)=Eoe(k,-a) 反射波:En=E(r,t)=E0e(k,- 折射波:E=E"(,t)=E0e(k,-") 复旦大学物理系 林志方徐建军2
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.2 !!òÄ ½Æ \Å!ÚòÅÑ´üÚ²¡Å/ª" \¡µ d.¡{\Å¥þ¤²¡ \ŵ E~ i = E~ (r~, t) = E~ 0e i(~k·r~−ωt) ŵ E~ r = E~ 0 (r~, t) = E~ 0 0 e i(~k 0 ·r~−ω 0 t) òŵ E~ t = E~ 00 (r~, t) = E~ 00 0 e i(~k 00 ·r~−ω 00t) EÆ ÔnX Mï 2
Let there be light 反射、折射基本定律 入射波、反射和折射波都是单色平面波形式。 入射面:由界面法向与入射波矢量构成的平面 入射波:E=E(r,t)=Eoe(k,-a) E,E,E0为复常矢量。 反射波:En=E(r,t)=E0(K-)在介质1,场为入射波和反射波之叠加 折射波:E=E(r,t)=E0(")在介质2,场为折射(透射)波 复旦大学物理系 林志方徐建军2
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.2 !!òÄ ½Æ \Å!ÚòÅÑ´üÚ²¡Å/ª" \¡µ d.¡{\Å¥þ¤²¡ \ŵ E~ i = E~ (r~, t) = E~ 0e i(~k·r~−ωt) ŵ E~ r = E~ 0 (r~, t) = E~ 0 0 e i(~k 0 ·r~−ω 0 t) òŵ E~ t = E~ 00 (r~, t) = E~ 00 0 e i(~k 00 ·r~−ω 00t) E~ 0, E~ 0 0 , E~ 00 0 E~¥þ" 30 1§|\ÅÚÅU\ 30 2§|ò£ß¤Å EÆ ÔnX Mï 2
Let there be light 反射、折射基本定律 入射波、反射和折射波都是单色平面波形式。 入射面:由界面法向与入射波矢量构成的平面 入射波:E=E(r,t)=E0e2(k-t) E,E,E0为复常矢量。 反射波:En=E(r,t)=E0e(K,-在介质1,场为入射波和反射波之叠加 折射波:E=E(r,t)=E0(")在介质2,场为折射(透射)波 取界面为z=0面,在z=0面有:eX(E+E)=e2×Et 复旦大学物理系 林志方徐建军2
Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÊÙµ>^ÅD § 5.2 !!òÄ ½Æ \Å!ÚòÅÑ´üÚ²¡Å/ª" \¡µ d.¡{\Å¥þ¤²¡ \ŵ E~ i = E~ (r~, t) = E~ 0e i(~k·r~−ωt) ŵ E~ r = E~ 0 (r~, t) = E~ 0 0 e i(~k 0 ·r~−ω 0 t) òŵ E~ t = E~ 00 (r~, t) = E~ 00 0 e i(~k 00 ·r~−ω 00t) E~ 0, E~ 0 0 , E~ 00 0 E~¥þ" 30 1§|\ÅÚÅU\ 30 2§|ò£ß¤Å .¡ z = 0 ¡§3 z = 0 ¡kµeˆz × (E~ i + E~ r) = eˆz × E~ t EÆ ÔnX Mï 2