多次叠如的相位将性 对于多次波,情况就比较复杂,为了详细分 析相位特性与n,υ,[和a的关条,当然可以 选不同参数、利用公式计算出叠加的相位特 性曲线。不过,现在不必要这样儆,只需得 出一些定性的结论就够了。多次波经过叠加 后能受到削弱,但一般地说不能洧天,即还 会有残余的波形存在,这种残余波形仍会以 同相粞的形式出现,但在同一叠加段内分成 了几段互相错开。所分开的段数和错开的相 位差与观测糸统及波形的特点有关
多次叠如的相位将性 现在以六次复盖、24道接收为 例进行说明。采用这种观测糸统 时。按照道集内各道的道号可把 道集分为四种类型,即 ①1、5、9、13、17、21道; ②2、6、10、14、18、22道; ③3、7、11、15、19、23道; ④4、8、12、16、20、24道
多次叠如的相位将性 每个叠加点(一个道集内有六个叠加道。 特别值得注意的是每个叠加点的偏移距X1 是随叠加点的位置而`的(前已指出,Ⅺ是 道集内各道中的最小炮检距)。在六次复 盖、24道接收情况下,可分为六小段,每 小段内有四个叠加点成为水平叠加剖面 上的四道,宅们的偏移距Ⅺ顺次为 L,L+△x,L+2Ax,L+3Ax,L为接收间隔 六个小段内的变化规律都是这样的
多次叠如的相位将性 同一观测糸统的U,ΔX和L是一定的;同 个波的fq是一定的,因而a=Ax2q也是 定的。从叠加的相位特性公式我们已看 到φ(ω)与n,U,μ和a有关,在上述情况下, 则φ(ω)只与Ⅺ1有关,即只与μ有关(因为 Ⅺ1=μΔx)。所以Ⅺ1变化,叠加后的相位也 就要变化。具体地说,每一小段内各叠加 点的相位随Ⅺ1均勺地改变,至下一段Ⅺ1重复 这种变化,相位也相应地变化
)费地发 an shiye 珍次叠加的相位特性 这样六次叠加剖面上多次波等干扰波的剩余能量 的同相轴就截成六段,成阶梯状分布(见图) 少少少少少少少 a)n=6时,分为六段,每段四道 b)n=3时,分为三段,每段八道
多次叠加的相位特性