上图中,L1称为激磁电感。这也说明理想变 压器由于L1为无穷大(极限情况),故不需要 激磁电流,就可以在铁芯中产生磁场 工程上为了近似获得理想变压器的特性,通常 采用导磁率很高的磁性材料做变压器的芯子。 而在保持匝比不变得情况下,增加线圈的匝数, 并尽量紧密耦合,使k接近于1。同时使L,L2,M 非常非常大,认为增大到无限大
上图中， 称为激磁电感。这也说明理想变 压器由于 为无穷大(极限情况)，故不需要 激磁电流，就可以在铁芯中产生磁场。 工程上为了近似获得理想变压器的特性，通常 采用导磁率 很高的磁性材料做变压器的芯子。 而在保持匝比不变得情况下，增加线圈的匝数， 并尽量紧密耦合，使k接近于1。同时使 非常非常大，认为增大到无限大。 L1 , L2 , M L1 L1
8-5含理想变压器电路的分析计算 由于全耦合变压器的等效电路中同样含有理想 变压器,激磁电感(即初级电感)可以认为是 外接电感,故本节也包括了全耦合变压器电路 的分析计算
8-5 含理想变压器电路的分析计算 由于全耦合变压器的等效电路中同样含有理想 变压器，激磁电感( 即初级电感 ) 可以认为是 外接电感，故本节也包括了全耦合变压器电路 的分析计算
8-5-1理想变压器的阻抗变换 由理想变压器的伏安关系可知,它除了可以 以n倍的关系变换电压、电流外,还可以有n2 倍的关系变换阻抗。 如:从初级看进去的等效电阻为 n R 22=n2R n R R n:1
8-5-1 理想变压器的阻抗变换 由理想变压器的伏安关系可知，它除了可以 以n倍的关系变换电压、电流外，还可以有n 2 倍的关系变换阻抗。 如：从初级看进去的等效电阻为 1 + i - L 2 n R L 2 2 2 2 2 2 1 1 1 n R i u n i n nu i u Ri = = = = 2 i + - + - 1 i * * RL n:1 u2 u1 u1
显然,输入电阻仅与匝比有关,与同名端无 关 对于正弦稳态电路,如果按照前面所规定的参 考方向,理想变压器伏安关系的相量形式为: U=n2, 12=n kL l% nU2 nU
显然，输入电阻仅与匝比有关，与同名端无 关。 对于正弦稳态电路，如果按照前面所规定的参 考方向，理想变压器伏安关系的相量形式为： 1 2 2 1 U nU , I nI = = + - + - * * n:1 nU2 U2 1 nI 1 I + - + - * * n:1 nU2 U2 1 nI 1 I
若次级接负载阻抗,则从初级看进去的等效 阻抗为 nL 上述“搬移”阻抗的方法还可以进一步推广: 1.并联阻抗可以从次级搬移到初级; 2串联阻抗可以从初级搬移到次级。 阻抗可以从初级与次级之间来回搬移
若次级接负载阻抗，则从初级看进去的等效 阻抗为 L 2 Zi = n Z 上述“搬移”阻抗的方法还可以进一步推广： 1. 并联阻抗可以从次级搬移到初级； 2.串联阻抗可以从初级搬移到次级。 阻抗可以从初级与次级之间来回搬移