+ 在导线内部产生静电场E F 方向a→b B 电子受的静电力 F=-eE 平衡时F=-f b 此时电荷积累停止,b两端形成稳定的电势差。 洛仑兹力是产生动生电动势的根本原因
电子受的静电力 Fe eE 平衡时 F f e 此时电荷积累停止，ab两端形成稳定的电势差。 洛仑兹力是产生动生电动势的根本原因. 方向ab 在导线内部产生静电场 E + + + + + + + + + + + + B v a b + + + + + + + + + f Fe
动生电动势的公式 非静电力f=-e(×B) 定义E为非静电场强E4==×B 由电动势定义g E,·d 运动导线mb产生的动生电动势为 =E=×B),d
由电动势定义 E dl i k v B e f Ek 运动导线ab产生的动生电动势为 a b i k E dl ( v B ) dl 动生电动势的公式 f e(v B) 非静电力 Ek 定义 为非静电场强
一般情况 导线是曲线,磁场为非均匀场 导线上各长度元d上的速度v、B各不相同 dZ上的动生电动势 dE,=(×B)·ll 整个导线L上的动生电动势 G;=|de;=(×B)·d
一般情况 dl 上的动生电动势 d v B dl i ( ) 整个导线L上的动生电动势 L i i d (v B) dl 导线是曲线 , 磁场为非均匀场。 导线上各长度元 dl上的速度 v 、 各不相同 B
平动 均匀磁场 分类 转动 计算动生电动势 非均匀磁场 d①m 方法 6;=(×B)d
dt d i m ba i v B dl ( ) 均匀磁场 非均匀磁场 计算动生电动势 分 类方 法 平动转动
均勺磁场平动 例已知:,B,C,L求:E 解:de=(v×B)·l vB sin 90 dl cos(90-a) B By sin a dl 8=By sina d ax ByL sin a B
例 已知: v ,B , , L 求: d ( v B ) dl vB sin dl cos( ) 0 0 90 90 Bv sin dl Bv sin dl BvL sin + + + + + + + + + + + + + L B v dl v B 均匀磁场 平动 解：