第六章狭义相对论 洛伦兹变换 x-vt x x′ y=y y=y z=2 x t'+=x 上一页 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 11 第六章 狭义相对论 • 洛伦兹变换： 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 ' ' ' 1 1 ' ' ' ' ' ' ' 1 1 x vt x vt x x v v c c y y y y z z z z v v t x t x c c t t v v c c − + = = − − = = = = − + = = − − 返回 上一页
第六章狭义相对论 §6.2相对论时空观 1、洛伦兹变换下间隔不变性 S2=c2t2-x2 z=ctz-r 事件相对与事件时空关系可作如下的绝对分类: (1)类光间隔s2=0, (2)类时间隔s2>0 (a)绝对未来,即上半光锥内 (b)绝对过去,即座下半光锥内 (3)类空间隔s2<0,P与C唤对异地 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 12 第六章 狭义相对论 • § 6.2 相对论时空观： • 1、洛伦兹变换下间隔不变性 • S 2=c2t 2-x 2-y 2-z 2=c2t 2-r 2 • 事件P相对与事件O的时空关系可作如下的绝对分类： • （1）类光间隔 s 2=0， • （2）类时间隔 s 2>0， • （a）绝对未来，即P在O的上半光锥内； • （b）绝对过去，即P在O的下半光锥内； • （3）类空间隔s 2<0，P与O绝对异地。 返回
第六章狭义相对论 §62相对论时空观: 类时间隔,绝对未来 类光间隔 类空间隔 类时间隔,绝对过去 图6-5 山东大学物理学院宗福建 上一页1
山东大学物理学院 宗福建 13 第六章 狭义相对论 • § 6.2 相对论时空观 ： 类时间隔，绝对未来 类光间隔 类空间隔 类时间隔，绝对过去 返回 上一页
第六章狭义相对论 §6.2相对论时空观: 2.因果律和相互作用的最大传播速度 ●·若事件P在O上半光锥内(包括锥面),则对任何惯性 系P持在O得上半光锥内,即P为0的绝对未来。这种 间隔的特点是巧O用光波或低于光速的作用相联系。 因此,如果不存在超光速的相互作用,这样0与P的先 后次序在各参考系中相同,因而因果关系是绝对的 山东大学物理学院宗福建 上一页14
山东大学物理学院 宗福建 14 第六章 狭义相对论 • § 6.2 相对论时空观： • 2. 因果律和相互作用的最大传播速度 • 若事件P在O上半光锥内（包括锥面），则对任何惯性 系P保持在O得上半光锥内，即P为O的绝对未来。这种 间隔的特点是P与O可用光波或低于光速的作用相联系。 因此，如果不存在超光速的相互作用，这样O与P的先 后次序在各参考系中相同，因而因果关系是绝对的。 返回 上一页
第六章狭义相对论 §6.2相对论时空观: 3.同时相对性 具有类空间隔的两事件,由于不可能发生因果关系, 其事件次序的先后或者同时,都没有绝对意义,因不 同参考系而不同。 在不同地点同时发生的两事件不可能有因果关系,因 此同时概念必然是相对的。 ·若两事件对Σ同时,即t2=t1,则一般而言,t2≠ 即对∑不同时 山东大学物理学院宗福建 上一页15
山东大学物理学院 宗福建 15 第六章 狭义相对论 • § 6.2 相对论时空观： • 3. 同时相对性 • 具有类空间隔的两事件，由于不可能发生因果关系， 其事件次序的先后或者同时，都没有绝对意义，因不 同参考系而不同。 • 在不同地点同时发生的两事件不可能有因果关系，因 此同时概念必然是相对的。 • 若两事件对Σ同时，即t2 =t1，则一般而言，t2 '≠ t1 ' ，即对Σ'不同时。 返回 上一页