第?章同步扫描电路分析 E T Ly 2 2 t2 李 v导通截出v截止 D,截止 减归D导通 图7-15行输出级偏转电流
第7章 同步扫描电路分析 图 7-15 行输出级偏转电流 2 S Y c Ym T L E I =
对L八充磁 40~46μs Ly 对C充电 放电 Un,U C 对C反充电 E 图7-16行辎出级工作原理波形与等效电路 (a)等效电路;(b)波形
第7章 同步扫描电路分析 图 7-16 行输出级工作原理波形与等效电路 (a) 等效电路； (b) 波形
第?章同步扫描电路分析 (1)0~41期间(行扫描正程后半段) E t/n R 式中,τ=LR。R为等效充磁回路中的总损耗,包括偏转线圈 的损耗及V1的导通内阻。当x>>72时,有 E 由上式可见,偏转电流在0~t1期间近似为线性增长,当 仁=T2时出现最大值,即 E T
第7章 同步扫描电路分析 （1） 0~t1期间（行扫描正程后半段） (1 ) c t / Y e R E i − = − 式中，τ=LY/R。R为等效充磁回路中的总损耗，包括偏转线圈 的损耗及V1的导通内阻。当τ>>Ts /2时， t L E i Y c Y = 由上式可见，偏转电流在0~t1期间近似为线性增长，当 t=TS /2时出现最大值， 即 2 S Y c Ym T L E I =
第?章同步扫描电路分析 (2)t1~12(行逆程前半段) 从开始,行输出管V1受负脉冲作用而截止,集电极电流 为零。由于偏转线圈Ly的电感特性,电流i不能立即截止,于 是i向并联的电容器C充电,偏转线圈中储存的磁场能转变为电 容器C中的电场能,从而形成自由振荡。由于是LC振荡,偏转 线圈电流与电容器C上的电压lc呈正弦规律变化。1~L是该回 路自由振荡的14周期,等效电路如图7-16(c)所示。随着ⅳy的 逐渐减小,C两端的电压逐渐上升,其方向是上正、下负。在 仁=2时,i减小到零。电容器C上的正极性电压达到最大值,线 圈中的磁场能全部转变为电容器C中的电场能。此时,晶体管 的集电极-发射极之间要承受很高电压
第7章 同步扫描电路分析 （2） t1~ t2（行逆程前半段） 从t1开始，行输出管V1受负脉冲作用而截止，集电极电流ic 为零。由于偏转线圈LY的电感特性，电流iY不能立即截止，于 是iY向并联的电容器C充电，偏转线圈中储存的磁场能转变为电 容器C中的电场能，从而形成自由振荡。由于是LC振荡，偏转 线圈电流iY与电容器C上的电压uC呈正弦规律变化。t1~t2是该回 路自由振荡的1/4周期，等效电路如图7-16（c）所示。随着iY的 逐渐减小，C两端的电压逐渐上升，其方向是上正、下负。在 t=t2时，iY减小到零。电容器C上的正极性电压达到最大值，线 圈中的磁场能全部转变为电容器C中的电场能。此时，晶体管 的集电极-发射极之间要承受很高电压
第?章同步扫描电路分析 (3)在12~12期间(行逆程后半段) 从112′是行逆程时间,它恰好等于由LC组成的自由振 荡的1周期,即7.=T/2=√L2 由上式可知,改变Ly或C均可改变T,一般改变C比较方 便。调节C的大小可改变逆程时间的长短,故C称为逆程电容 实际上,公式中的C还包括电路中的分布电容、晶体管的输 出电容等,但是它们的容量都比较小
第7章 同步扫描电路分析 （3）在t2~t3期间（行逆程后半段） 从t1~t2 ’是行逆程时间，它恰好等于由LYC组成的自由振 荡的1/2周期，即 由上式可知，改变LY或C均可改变Tr，一般改变C比较方 便。调节C的大小可改变逆程时间的长短，故C称为逆程电容。 实际上，公式中的C还包括电路中的分布电容、 晶体管的输 出电容等， 但是它们的容量都比较小。 Tr = T / 2 = LY C