复旦大学：《电动力学》课程电子讲义（PDF演示版）02-04 第二章 电磁基本规律 2.4 麦克斯韦方程组、洛伦兹力

经典电动力学导论 Let there be light 第二章:电磁基本规律§24 方程冋·Bs=0仅对静磁场成立,对一般磁场,利用(2)式,有 V·B=V· 0B1=V.(-V×E)=0 at 复旦大学物理系 林志方徐建军3

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经典电动力学导论 Let there be light 第二章:电磁基本规律§24 方程冋·Bs=0仅对静磁场成立,对一般磁场,利用(2)式,有 Ⅳ.BxB1V·(-V×E)=0最后一步利用了 at 对任意矢量场的旋度求散度为0 复旦大学物理系 林志方徐建军3

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1Ùµ>^Ä5Æ § 2.4 § ∇ · B~ s = 0 =é·^|¤á§é„^|§|^ (2) ª§k ∂ ∂t [∇ · B~ ] = ∇ · ∂B~ ∂t = ∇ · (−∇ × E~ ) = 0 ￾Ú|^ é?¿¥þ|^ݦÑݏ 0 E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第二章:电磁基本规律§24 方程冋·Bs=0仅对静磁场成立,对一般磁场,利用(2)式,有 Ⅳ·Bx0B1=Y·(-V×E)=0最后一步利用了 at 对任意矢量场的旋度求散度为0 上式表明V·B不随时间改变 复旦大学物理系 林志方徐建军3

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1Ùµ>^Ä5Æ § 2.4 § ∇ · B~ s = 0 =é·^|¤á§é„^|§|^ (2) ª§k ∂ ∂t [∇ · B~ ] = ∇ · ∂B~ ∂t = ∇ · (−∇ × E~ ) = 0 ￾Ú|^ é?¿¥þ|^ݦÑݏ 0 þªL² ∇ · B~ ؑžmUC" E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第二章:电磁基本规律§24 方程冋·Bs=0仅对静磁场成立,对一般磁场,利用(2)式,有 VB/=./B, at V·(-V×E)=0最后一步利用了 对任意矢量场的旋度求散度为0 上式表明Ⅴ·B不随时间改变。 如果某时刻,空间无磁场或只有静磁场,显然这时V·B=0,又因为 ⅴ·B不随时间而变,故在任何时刻,无论静磁场或变化的磁场,均应有: 复旦大学物理系 林志方徐建军3

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1Ùµ>^Ä5Æ § 2.4 § ∇ · B~ s = 0 =é·^|¤á§é„^|§|^ (2) ª§k ∂ ∂t [∇ · B~ ] = ∇ · ∂B~ ∂t = ∇ · (−∇ × E~ ) = 0 ￾Ú|^ é?¿¥þ|^ݦÑݏ 0 þªL² ∇ · B~ ؑžmUC" XJ,ž§mÃ^|½k·^|§w,ùž ∇ · B~ = 0 §qϏ ∇ · B~ ؑžm C§3?۞§ÃØ·^|½Cz^|§þAkµ E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第二章:电磁基本规律§24 方程冋·Bs=0仅对静磁场成立,对一般磁场,利用(2)式,有 VB/=./B, at V·(-V×E)=0最后一步利用了 对任意矢量场的旋度求散度为0 上式表明Ⅴ·B不随时间改变。 如果某时刻,空间无磁场或只有静磁场,显然这时V·B=0,又因为 ·B不随时间而变,故在任何时刻,无论静磁场或变化的磁场,均应有: V·B=0 (3) 复旦大学物理系 林志方徐建军3

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1Ùµ>^Ä5Æ § 2.4 § ∇ · B~ s = 0 =é·^|¤á§é„^|§|^ (2) ª§k ∂ ∂t [∇ · B~ ] = ∇ · ∂B~ ∂t = ∇ · (−∇ × E~ ) = 0 ￾Ú|^ é?¿¥þ|^ݦÑݏ 0 þªL² ∇ · B~ ؑžmUC" XJ,ž§mÃ^|½k·^|§w,ùž ∇ · B~ = 0 §qϏ ∇ · B~ ؑžm C§3?۞§ÃØ·^|½Cz^|§þAkµ ∇ · B~ = 0 (3) E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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